Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 126 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

126
– из равенств (6.2.22) видно, что при одновременном обращении
в нуль индексов m и n (m = 0, n = 0) все поперечные составляющие
оказываются равными нулю. Следовательно, волна Н
00
не существует.
Если один из индексов m или n обращается в нуль, то только часть
поперечных составляющих в (6.2.22) обращается в нуль. Низшими
типами волн являются Н
10
и Н
01
;
– множитель e
–ihz
определяет изменение амплитуды и фазы вол-
ны при ее распространении вдоль волновода. Если h – величина мни-
мая, то функция e
–ihz
убывающая, и, следовательно, волна не распро-
страняется (затухает) вдоль оси z. Если h – величина действительная,
то модуль функции e
–ihz
равен единице и, следовательно, волна распро-
страняется вдоль оси z волновода без затухания.
Рассмотренный метод решения краевой задачи относится к ана-
литическим и является достаточно сложным даже для волновода про-
стейшего поперечного сечения. На практике широко применяют чис-
ленные методы решения различных краевых задач, например для вол-
новодов сложных (Н-, Т-образных, поперечных сечений), в основном с
применением ЭВМ.
6.2.2. Е-волны в прямоугольном волноводе
Для электрических волн
≠
Z
E
&
0,
=
z
H
&
0. При этих условиях попе-
речные составляющие полей (6.2.4) будут иметь связь с продольной
составляющей
Z
E
&
:
∂
∂ωε−
=
∂
∂ωε
=
∂
∂−
=
∂
∂−
=
.
,
,
,
2
2
2
2
x
E
g
i
H
y
E
g
i
H
y
E
g
ih
E
x
E
g
ih
E
za
y
za
x
z
y
z
x
&
&
&
&
&
&
&
&
(6.2.23)
Поскольку
≠
Z
E
&
0, можно использовать граничное условие для
тангенциальной составляющей напряженности электрического поля:
===
===
.,0при0
,,0при0
byyE
axxE
z
z
&
&
(6.2.24)

Страницы