Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 160 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

160
zik
yk
mmx
z
y
eeHH
−
−
−=
&
,
zik
yk
m
a
z
my
z
y
eeH
k
E
−
−
ωε
−=
&
,
zik
yk
m
a
y
mz
z
y
eeH
k
iE
−
−
ωε
−=
&
. (8.1.3)
Поле внутри канавки. Поскольку гребенка выполняется из
проводящего материала, составляющая поля E
mz
на дне канавки и на
вершине зубца равна нулю, так как она касательна к поверхности
металла. Следовательно, поле внутри канавки должно удовлетворять
волновому уравнению. Компоненты поля
zik
m
mx
K
z
ekyHH
−
−= )cos(
&
,
zik
m
a
mz
K
z
ekyH
k
iE
−
ωε
= )sin(
&
. (8.1.4)
Учитывая, что на вершине зубца поле должно «сшиваться» для
выражений (8.1.3) и (8.1.4) запишем
dy
mz
K
mz
EE
=
=
&&
,
dy
mx
K
mx
HH
=
=
&&
.
Рассмотрим первое из этих равенств
e
–kyd
= (k/k
y
) sin(kd).
Из второго равенства аналогично
e
–kyd
= cos(kd).
Следовательно,
)cos(
1
1)(tg
2
з
kd
kd =+=ν
. (8.1.5)
На рисунке 8.1.6 показан графический вид этой зависимости.
Коэффициент замедления гребенки зависит от λ и d. При d = λ/4
ν
з
→ ∞, т.е. волна не распространяется вдоль гребенки.

Страницы