ВУЗ:
Рубрика:
162
Коэффициент замедления может быть найден из рисунка:
ν
з
= v
sinθ
1
, или
1з
з
sin
1
θ
=
ν
ν
=ν .
Величина θ
1
может быть найдена из условия, что при полном
внутреннем отражении θ
1
= θ
кр
.
Тогда
ε
==θ
1
sin
1
2
кр
N
N
. Следовательно
ε=ν
з
.
Диэлектрическая пластина – модель волоконно-оптического ка-
беля, которые в последнее время нашли очень широкое применение
для передачи цифровых сигналов.
8.1.4. Пространственные гармоники
Любая замедляющая система эквивалентна некоторому множест-
ву четырехполюсников, соединенных в последовательную цепочку.
При соотношении
5,0=
λ
L
неоднородность замедляющей системы
становится явно выраженной и ее уже нельзя считать гладкой.
Если на вход неоднородной системы подать возбуждающее сину-
соидальное напряжение с круговой частотой ω, то вдоль нее будет
распространяться электромагнитная волна той же частоты, но пред-
ставляющая собой периодическую функцию пространственной коор-
динаты Z. При этом форма установившейся вдоль системы волны бу-
дет тем больше отличаться от синусоиды, чем больше неоднородность
структуры. Эта функция при разложении в ряд Фурье может быть
представлена в виде бесконечной суммы дискретных колебаний, дви-
жущихся как в положительном (от начала к концу замедляющей сис-
темы), так и в отрицательном (от конца к началу замедляющей систе-
мы) направлениях Z.
Докажем реальность пространственных гармоник аналитически.
Для этого представим периодическую функцию f
(z) координаты z в
виде ряда Фурье
,)(
2
∑
∞
∞−
π
−
=
nz
L
j
n
efzf
(8.1.7)
где f
n
– коэффициент ряда Фурье. Продольная составляющая вектора
напряженности электрического поля волны, бегущей вдоль оси z, при
у = 0 определяется по формуле
(
)
,
0
0
zj
z
ezfEE
β−
=
или, с учетом (8.1.7):
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 160
- 161
- 162
- 163
- 164
- …
- следующая ›
- последняя »
