Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 22 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

22
1.3. УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА И ИХ РЕШЕНИЕ
1.3.1. Полная система уравнений Максвелла.
Их физическое содержание.
Интегральная форма уравнений Максвелла
ЭМП – это вид материи, оказывающей силовое воздействие на за-
ряженные частицы, характеризуемый неразрывно связанными друг с
другом и меняющимися во времени электрическим и магнитным по-
лями. Используя знания основных уравнений электрического стацио-
нарного поля и магнитного поля постоянного тока, получим полную
систему уравнений Максвелла.
Уравнения Максвелла – основа описания любых электромагнит-
ных полей во всевозможных устройствах средств связи и РТО, поэто-
му знание этих уравнений – фундамент для грамотной эксплуатации
радиоэлектронных средств
Рассмотренные нами поля:
– электростатическое, создаваемое неподвижными и неизмен-
ными во времени зарядами ( 0
=
v ,
0/ =∂ρ∂ t
);
– стационарное магнитное поле (МП) постоянного тока
( const
=
v ), являются частными случаями электромагнитного поля
(ЭМП) (рис. 1.3.1).
Ясно, что уравнения для электростатического поля
;0rot =E
r
a
E ερ= /div
r
и уравнения для стационарного МП
;rot jH
r
r
=
0div =H
r
должны вытекать из некоторых обобщенных уравнений, справедливых
для ЭМП в целом. Следовательно, необходимо получить систему
уравнений, описывающих ЭМП заряженных частиц, состояние кото-
рых характеризуется скоростью их движения v и величиной заряда,
являющегося функцией времени, т.е.
(
)
(
)
tdtdtfv /, ρ=
.
Заметим сразу, что полный вывод уравнений Максвелла мы опус-
каем. Оставим только отправные точки и
конечный результат.
Исходя из уравнения непрерывности
0div =
∂
ρ∂
+
t
j
r
, и учитывая, что, например, в
диэлектрике помимо тока проводимости
присутствует также ток смещения, можно
получить первое уравнение Максвелла
(I УМ)
V
ρ
S
Рис. 1.3.1. К выводу
уравнений Максвелла

Страницы