ВУЗ:
Рубрика:
33
– излучение, связанное с распространением ЭМ энергии за пре-
делы V, и характеризуемое вектором Пойнтинга. В частности, если
мощность, развиваемая источником, компенсирует потери, то запас
энергии в объеме остается постоянным, и излучаемая мощность опре-
деляется по формуле
∫
=
Σ
s
dSПP
r
. Теорема Умова–Пойнтинга также
называется уравнением баланса мощностей.
Теорема подобия. В простейшем виде она формулируется сле-
дующим образом. Конкретного типа излучатель, расcчитанный на ра-
боту с колебаниями частоты f
1
и обладающий определенными пара-
метрами, не изменит их, если при переходе на новую частоту колеба-
ний f
2
= nf
1
, где n – действительное число, в n раз изменить его геомет-
рические размеры, удельную проводимость материала при сохранении
электрической и магнитной проницаемости материала излучателя и
среды.
Это означает, что при n > 1, размеры излучателя необходимо
уменьшить, а удельную проводимость материала, из которого он изго-
товлен, увеличить в n раз. Действительное число n называют коэффи-
циентом масштабного пересчета.
На основании теоремы подобия производится моделирование ан-
тенных устройств. Следует учитывать, что требование изменения
удельной проводимости материала часто невозможно реализовать,
поэтому необходимо изменение тех параметров, которые не связаны с
удельной проводимостью.
Теорема подобия (принцип электродинамического подобия), яв-
ляющаяся следствием линейности уравнения Максвелла, позволяет
широко использовать моделирование реальных систем в лабораторных
условиях.
Граничные задачи электродинамики. Граничная задача – неко-
торая основная задача электродинамики (нахождение поля по задан-
ным источникам), при которой известны граничные условия и то, что
поле удовлетворяет уравнениям Максвелла.
Для внутренней и внешней граничных задач можно показать для
монохроматического поля, что двух или более различных решений,
каждое их которых удовлетворяет уравнениям Максвелла и граничным
условиям, быть не может – существует только единственное решение
(теорема единственности решений уравнений Максвелла).
Пусть имеем объем V
0
, ограниченный поверхностью S, состоящей
из поверхностей S
0
, S
1
, S
2
(рис. 1.3.4). Среда в объеме – линейна, неод-
нородна и изотропна. В области V
и
, находящейся в объеме V
0
, заданы
сторонние токи частотой ω, возбуждающие поле. На поверхности S
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 31
- 32
- 33
- 34
- 35
- …
- следующая ›
- последняя »
