ВУЗ:
Рубрика:
31
Е
τ
= 0
H
n
= 0
Рис. 1.3.3. Силовые линии у поверхности идеального проводника
На поверхности идеального проводника (γ = ∞)
.0,0
;0,0
≠≠
==
τ
τ
HE
HE
n
n
Тогда поведение силовых линий у поверхности идеального про-
водника показано на рис. 1.3.3.
У поверхности идеального проводника силовые линии напряжен-
ности электрического поля нормальны поверхности проводника. Си-
ловые линии напряженности магнитного поля касательны к поверхно-
сти идеального проводника.
1.3.5. Теорема Умова–Поинтинга.
Энергия электромагнитного поля. Теорема подобия.
Граничные задачи электродинамики
Пусть задан источник ЭМ излучения, характеризуемый мощно-
стью P (или сторонней ЭДС Е
стор
). Окружим его поверхностью, огра-
ничивающей объем V. ЭМП источника, как и любой другой вид мате-
рии, обладает энергией. Определим, на что она расходуется. С излуче-
нием электрического и магнитного полей со временем плотность элек-
трической энергии w
э
= 1/2ε
a
E
2
и плотность магнитной энергии
w
м
= 1/2µ
a
H
2
меняется. Выясним, что происходит с общим запасом
энергии ЭМП, сосредоточенном в объеме с течением времени:
∫
=
v
wdVW
, (1.3.10)
где W – энергия ЭМП; w – объемная плотность энергии ЭМП
22
2
1
2
1
HEw
aa
µ+ε=
. (1.3.11)
Для решения поставленной задачи продифференцируем (1.3.10)
по времени
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 29
- 30
- 31
- 32
- 33
- …
- следующая ›
- последняя »
