ВУЗ:
Рубрика:
29
Аналогично можно получить II УМ в комплексных амплитудах
mam
HiE
&
r
&
r
ωµ−=rot
.
Однородные волновые уравнения
0
22
=+∇
mm
EkE
&
r
&
r
,
0
22
=+∇
mm
HkH
&
r
&
r
,
где
aa
vk µεω=ω= /
– коэффициент распространения (волновое
число).
1.3.4. Граничные условия для векторов
электромагнитного поля
До сих пор мы вели речь о неограниченной среде. Необходимо
рассмотреть условия и особенности распространения ЭМВ на границе
сред с различными параметрами.
В каждой из сред справедливы уравнения Максвелла. Однако
скорости распространения ЭМВ в различных средах различны. Это
приводит к появлению некоторых особенностей, которые нам следует
установить (рис. 1.3.2).
На рисунке 1.3.2 изображена граница раздела двух сред с различ-
ными электрическими параметрами. Для примера показано разложе-
ние вектора напряженности электрического поля на тангенциальную
(касательную к границе раздела) и нормальную (перпендикулярную к
границе раздела) составляющие.
E
1
E
2
E
τ1
E
τ2
E
n1
E
n2
I
II
ε
a1
, µ
a1
, γ
1
ε
a2
, µ
a2
, γ
2
Рис. 1.3.2. Вектора электрического поля на границе раздела двух сред
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- …
- следующая ›
- последняя »
