ВУЗ:
Рубрика:
30
Теорема о тангенциальных составляющих векторов E и D.
На границе раздела двух сред тангенциальные составляющие векторов
напряженности электрического поля непрерывны E
τ1
= E
τ2
, а тангенци-
альные составляющие векторов электрической индукции претерпева-
ют скачок, определяемый отношением диэлектрических проницаемо-
стей среды
2
2
1
1 ττ
ε
ε
= DD
a
a
.
Теорема о нормальных составляющих векторов E и D. На гра-
нице раздела двух сред нормальные составляющие векторов электри-
ческого смещения непрерывны D
n1
= D
n2
, а нормальные составляющие
векторов электрического поля претерпевают скачок, определяемый
отношением диэлектрических проницаемостей сред
2
1
2
1 n
a
a
n
EE
ε
ε
= .
Теорема о тангенциальных составляющих векторов H и B.
На границе раздела двух сред тангенциальные составляющие векторов
напряженности МП непрерывны H
τ1
= H
τ2
, а тангенциальные состав-
ляющие векторов магнитной индукции претерпевают скачок, опреде-
ляемый отношением магнитных проницаемостей сред.
2
2
1
1 ττ
µ
µ
= BB
a
a
.
Теорема для нормальных составляющих векторов H и B:
nn
BB
21
=
,
n
a
a
n
HH
2
1
2
1
µ
µ
= .
Граничные условия для векторов ЭМП при наличии на по-
верхности свободных зарядов. Если по поверхности равномерно рас-
пределенные заряды с поверхностной плотностью σ
s
, то
snn
DD σ=−
21
.
Наличие поверхностного тока, вызванного свободными зарядами,
величина которого j
s
, вызывает скачок
s
jHH =−
ττ 21
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 28
- 29
- 30
- 31
- 32
- …
- следующая ›
- последняя »
