Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 27 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

27
t
A
t
B
E
∂
∂
−=
∂
∂
−=
r
r
r
rotrot
,
или
0rot =
∂
∂
+
t
A
E
r
r
.
Тогда по аналогии с тем, как мы поступили при рассмотрении
свойств электростатического поля, и учитывая, что ЭЛСТ поле – част-
ный случай ЭМП, можно записать
ϕ−=
∂
∂
+ grad
t
A
E
r
r
, (1.3.9)
откуда
t
A
E
∂
∂
−ϕ−=
r
r
grad
аналогично AH
a
r
r
rot
1
µ
= .
Из этого равенства следует, что электрическая составляющая
ЭМП одновременно связана со скалярным ϕ и векторным
A
r
потен-
циалами, т.е. зная ϕ и
A
r
, можно определить Е и Н в соответствии с
выражениями (1.3.8) и (1.3.9).
К дальнейшему упрощению приводит введение потенциала Герца
на основе уравнений связи
t
Г
AГ
aa
∂
∂
µε=−=ϕ
r
r
r
;div
.
Вектор Герца также удовлетворяет векторному волновому урав-
нению
ε
−
=
∂
∂
µε−∇
∫
есть. поля источники ,
1
нет, поля источников ,0
2
2
2
dtj
t
Г
Г
a
aa
r
r
r
Если вектор Герца найден, то Е и Н определяются
2
div grad
t
Г
ГE
aa
∂
∂
µε−=
r
rr
,
(
)
Г
t
H
a
rr
rot
∂
∂
ε=
,
Г
t
Г
A
t
A
E
aa
r
r
r
r
r
div,, grad −=ϕ
∂
∂
µε=
∂
∂
−ϕ−=
, AH
a
r
r
rot
1
µ
= .

Страницы