Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 5 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

5
Закон Кулона. Пусть два не-
подвижных, постоянных во времени
точечных заряда разнесены в про-
странстве (в вакууме) на расстоя-
ние r (рис. 1.1.2). Понятие «точеч-
ный заряд» условно. Говоря о то-
чечных зарядах предполагают, что
размеры тел, на которых распреде-
лены заряды q и q
вн
, значительно
меньше расстояния r. Взаимодейст-
вие между зарядами характеризует-
ся законом Ш. Кулона (1785 г.) в вакууме
0
2
вн
0
4
1
r
r
qq
F
r
r
⋅
πε
=
, [H] или [Кл⋅В/м], (1.1. 5)
где ε
0
= 1/36π ⋅ 10
–9
[Ф/м] – элек-
трическая постоянная.
Единичный вектор
0
r
r
ориен-
тирован от источника силового по-
ля
F
r
, т.е. заряда q к точке наблю-
дения М, (заряду q
вн
). Если заряд q
и q
вн
одного знака, то сила
F
r
, дей-
ствующая на заряд q
вн
, будет сов-
падать с вектором
0
r
r
, т.е. будет
наблюдаться отталкивание зарядов.
Если заряды разного знака, они
будут притягиваться (рис. 1.1.3).
1.1.2. Напряженность электрического поля. Потенциал
Для характеристики силового воздействия поля заряда q вводится
понятие напряженности электростатического поля как силы, дейст-
вующей на единичный положительный заряд q
вн
вн
/ qFE
r
r
=
, [В/м] (1.1.6)
или с учетом выражения (1.1.5)
0
2
0
4
1
r
r
q
E
r
r
πε
=
, [В/м]. (1.1.7)
q
вн
q
r
M
0
r
r
q
r
Рис. 1.1.2. Силовые линии
точечного заряда
q
вн
q
r
0
r
r
q
r
q
вн
q
r
0
r
r
q
Рис. 1.1.3. Силовые линии
точечных зарядов разных зарядов

Страницы