ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
15
∫∫
+=
γ
ll
dlEEdlj )(
1
ст
rr
r
. (3.6)
Так как поле
E
r
постоянного тока потенциально, т.е.
ϕ−== grad ,0rot EE
r
, то первый член в правой части этого равенства
равен нулю. Учтём, что полное сопротивление контура
нв
RRR +=
.
Тогда
.B ,
;)(
1
ст
нв
ε=
ε=+==
γ
=
γ
∫
l
dlE
RRIIRl
S
I
jl
r
(3.7)
Этот результат показывает, что циркуляция вектора напряжённо-
сти стороннего электрического поля по замкнутому контуру отлична
от нуля, из чего следует вывод, что это поле не может быть потенци-
альным и является вихревым, т.е.
0rot
ст
≠E
r
.
Уравнение
)(
нв
ст
RRIdlE
l
+==ε
∫
r
представляет собой закон Ома для полной цепи (закон Ома в инте-
гральной форме).
Уравнение непрерывности
(закон сохранения заряда в дифференциальной форме)
Изменение заряда в объёме V, ограниченном поверхностью S, оп-
ределяется силой тока I
∫
∂
ρ∂
−=
∂
∂
−=
V
dV
t
I
t
q
I
или
. (3.8)
Данное выражение устанавливает связь между интегральными
характеристиками – силой тока и совокупным электрическим зарядом
q в объёме V, ограниченном поверхностью S.
Нельзя ли установить подобную связь в дифференциальной фор-
ме, т.е. в точке (иными словами, связь между плотностью тока
j
r
и
объёмной плотностью заряда ρ)?
Исходя из определения плотности тока проводимости
j
r
, можно
записать
∫
=
S
dSjI
r
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 13
- 14
- 15
- 16
- 17
- …
- следующая ›
- последняя »
