Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 19 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

19
Таким образом,
jH
r
r
=rot
. (3.22)
Для изотропных сред справедливо,
,
м
НkJ
r
r
=
(3.23)
где k
м
– магнитная восприимчивость вещества.
Подставляя (3.23) в выражение для
Н
r
, получаем
HHHkB
r
r
r
r
a0м0
)1( µ=µµ=+µ=
, (3.24)
где
µ=+
м
1 k
– относительная магнитная проницаемость среды;
a0
µ=µµ
– абсолютная магнитная проницаемость среды. Уравнение
(3.24) также называется материальным по аналогии с электростатиче-
ским полем, так как описывает макроскопические свойства вещества в
магнитном поле.
Тогда
HB
r
r
a
µ=
. (3.25)
Уравнения (3.24), (3.25) также называются материальными по
аналогии с электростатическим полем, так как описывают макроско-
пические свойства вещества в магнитном поле.
3.5. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ РАМКИ
С ПОСТОЯННЫМ ТОКОМ
Простейшим источником
МП постоянного тока в природе
является электрон, вращающийся
с постоянной скоростью вокруг
ядра. Орбита электрона образует
элементарную рамку.
Элементарная рамка – плоский замкнутый контур, выполненный
из тонкого проводника длиной, много меньшей расстояния до точки
наблюдения, с постоянным током.
Поместим рамку в сферическую систему координат подобно то-
му, как это было сделано при рассмотрении диполя .
Магнитное поле в точке М (r >> 2πa) определится как
А/м, )sincos2(
4
3
2
θ
θ+θ
π
π
= ee
r
aI
H
r
r
v
r
. (3.26)
I
a

Страницы