ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
29
Третья теорема (о тангенциальных составляющих векторов H и B).
На границе раздела двух сред тангенциальные составляющие век-
торов напряжённости магнитного поля непрерывны H
τ1
= H
τ2
, а тан-
генциальные составляющие векторов магнитной индукции претерпе-
вают скачок, определяемый отношением магнитных проницаемостей
сред:
2
2
1
1 ττ
µ
µ
= BB
a
a
.
Четвёртая теорема (для нормальных составляющих векторов H и B):
nn
BB
21
=
,
n
a
a
n
HH
2
1
2
1
µ
µ
=
.
Пятая теорема (граничные условия для векторов электромаг-
нитного поля при наличии на поверхности свободных зарядов).
Если по поверхности равномерно распределённые заряды с по-
верхностной плотностью σ
S
, то
snn
DD σ=−
21
.
Наличие поверхностного тока, вызванного свободными зарядами,
величина которого j
s
, вызывает скачок
s
jHH =−
ττ 21
.
На поверхности идеального проводника (γ = ∞)
.0,0
;0,0
≠≠
==
τ
τ
HE
HE
n
n
Тогда поведение силовых линий у поверхности идеального про-
водника выглядит так, как показано на рисунке.
У поверхности идеального проводника силовые линии напряжён-
ности электрического поля нормальны поверхности проводника. Си-
ловые линии напряжённости магнитного поля касательны к поверхно-
сти идеального проводника.
Е
τ
= 0
H
n
= 0
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- …
- следующая ›
- последняя »
