Взаимодействие излучения высокой энергии с веществом. Мурзина Е.А. - 82 стр.

излучения электронами и рождения пар фотонами (приближение А.).
Что кроется за этими условиями?
    1. Для соответствующих сечений используется приближение
полного экранирования, т.е. энергия частицы Е должна быть
больше энергии полного экранирования Еп.экр.
    2. Пренебрегаем ионизационными потерями, т.е. рассматриваем
частицы с энергиями, превышающими критическую энергию ε.
    3. Не учитываются никакие флуктуации,
    4. Не учитывается комптоновское рассеяние фотонов.

     Пусть P(E,t)dE – среднее число электронов с энергией в
интepвaле (Е,Е+dE) на глубине t, a Г(E,t)dE- среднее число фотонов в
том же интервале энергий и на той же глубине.
    Кинетические уравнения в приближении А можно сформировать
следующим образом.
    Изменение числа частиц в энергетическом интервале (Е,E+dE)
при прохождении ими слоя dt на глубине t вещества можно
записать так:
    1. В результате образования пар фотонами с энергией Е' > Е
увеличивается число электронов в интересующем нас
энергетическом интервале (Е, Е + dE):




    2. В результате образования пар уменьшается число фотонов в
энергетическом интервале (E,E + dE):




    3.    В результате тормозного излучения на пути dt
уменьшается число электронов в интервале (Е, Е + dE):



     4. В результате тормозного излучения электронов с
энергией Е′ >Е, часть из них перейдет в интервал энергий
(Е, Е + dE}:




    5. Изменение числа фотонов в интервале (E,E + dE] из-за

                               - 81 -