ВУЗ:
Составители:
- 82 -
тормозного излучения электронов энергии Е
1
> Е будет:
Таким образом, кинетические уравнения каскадной теории
можно записать следующим образом:
Полученные интегродифференциальные уравнения являются
основными уравнениями каскадной теории в области больших
энергий. Они линейны относительно функций Р и Г и однородны
относительно Е и Е'. Эти свойства уравнений позволяют применить
для их решения метод функциональных преобразований Лапласа-
Меллина. Для этого перейдем от переменной Е к новой переменной
s с помощью соотношений:
Умножив полученные нами кинетические уравнения на Е
s
и
проинтегрировав их по Е от 0 до ∞, получим вместо них другую систему
уравнений:
),,(),()(
),(
),,()(),()(
),(
0
tstsPsC
t
ts
tssBtsPsA
t
tsP
Γ⋅−⋅=
∂
Γ∂
Γ⋅+⋅−=
∂
∂
σ
где
тормозного излучения электронов энергии Е1 > Е будет: Таким образом, кинетические уравнения каскадной теории можно записать следующим образом: Полученные интегродифференциальные уравнения являются основными уравнениями каскадной теории в области больших энергий. Они линейны относительно функций Р и Г и однородны относительно Е и Е'. Эти свойства уравнений позволяют применить для их решения метод функциональных преобразований Лапласа- Меллина. Для этого перейдем от переменной Е к новой переменной s с помощью соотношений: Умножив полученные нами кинетические уравнения на Еs и проинтегрировав их по Е от 0 до ∞, получим вместо них другую систему уравнений: ∂P( s, t ) = − A( s ) ⋅ P( s, t ) + B( s ) ⋅ Γ( s, t ), ∂t ∂Γ( s, t ) = C ( s ) ⋅ P( s, t ) − σ 0 ⋅ Γ( s, t ), ∂t где - 82 -
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 81
- 82
- 83
- 84
- 85
- …
- следующая ›
- последняя »