Электромагнитные волны. Музафаров Л.М - 19 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГТУ ГА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

Несмотря на хаотичность ориентации вектора
E
r
в естественном свете, в
каждое мгновение он может быть представлен через сумму двух векторов, один
из которых лежит в плоскости первого поляризатора, а другой перпендикуля-
рен ей. Соответственно первая проекция пройдет через этот поляризатор, а вто-
рая нет. Из равновероятности различных направлений вектора
E
r
в естествен-
ном свете следует, что интенсивность прошедшего первый поляризатор света
равна интенсивности задержанной части. Следовательно, уже после первого
поляризатора интенсивность уменьшилась в два раза
0
1
2
I
I
=
. Тогда в началь-
ном расположении второй поляризатор не изменил интенсивность света, что
указывает на параллельность плоскостей поляризаторов (рис. 2.5).
Естественный
свет I
0
E
r
0
1
2
I
I
=
E
r
0
21
2
I
II==
Рис. 2.5. Прохождение естественного света через систему из двух поля-
ризаторов с параллельными плоскостями.
Во второй ситуации (
рис. 2.6.) после поворота плоскости поляризации све-
та кварцевой пластиной на угол
α второй поляризатор пропустит только проек-
цию повернутого вектора
E
r
на свою плоскость (см. формулу (2.1)). Закон Ма-
люса (2.2) в этом случае можно записать в виде
22
0
21
cos α cos α
2
I
II==
.
Естественный Кварц
свет I
0
E
r
0
1
2
I
I
=
E
r
0
1
2
I
I =
E
r
2
21
cos αII=
Рис. 2.6. Прохождение естественного света через систему из двух поля-
ризаторов с параллельными плоскостями и кварцевой пластинки между ними.
По условию
0
1
2
24
I
I
=
= . Тогда
2
1
cos α
2
=
или
2
cosα
2
=± .
Этому результату удовлетворяют значения
π
απ, где 0,1, 2,...
4
nn=± ± = 
                                                  r
     Несмотря на хаотичность ориентации вектора E в естественном свете, в
каждое мгновение он может быть представлен через сумму двух векторов, один
из которых лежит в плоскости первого поляризатора, а другой перпендикуля-
рен ей. Соответственно первая проекция пройдет через этот поляризатор,
                                                              r        а вто-
рая нет. Из равновероятности различных направлений вектора E в естествен-
ном свете следует, что интенсивность прошедшего первый поляризатор света
равна интенсивности задержанной части. Следовательно, уже после первого
                                                         I
поляризатора интенсивность уменьшилась в два раза I1 = 0 . Тогда в началь-
                                                          2
ном расположении второй поляризатор не изменил интенсивность света, что
указывает на параллельность плоскостей поляризаторов (рис. 2.5).


     Естественный
                                   r                 I0          r                     I0
     свет        I0                E          I1 =               E        I 2 = I1 =
                                                     2                                 2


    Рис. 2.5. Прохождение естественного света через систему из двух поля-
ризаторов с параллельными плоскостями.

     Во второй ситуации (рис. 2.6.) после поворота плоскости поляризации све-
та кварцевой пластиной на rугол α второй поляризатор пропустит только проек-
цию повернутого вектора E на свою плоскость (см. формулу (2.1)). Закон Ма-
люса (2.2) в этом случае можно записать в виде
                                                I
                              I 2 = I1 cos 2 α = 0 cos 2 α .
                                                 2

     Естественный                      Кварц
                               r              I0          r          I0                     r
     свет             I0       E       I1 =               E   I1 =                          E
                                              2                      2
I 2 = I1cos 2α



    Рис. 2.6. Прохождение естественного света через систему из двух поля-
ризаторов с параллельными плоскостями и кварцевой пластинки между ними.

                     I1 I 0                1                2
     По условию I 2 =  = . Тогда cos 2 α = или cosα = ±       .
                     2 4                   2               2
     Этому результату удовлетворяют значения
                                 π
                            α = ± ± nπ, где n = 0,1, 2,...
                                 4

Страницы