ВУЗ:
Составители:
44
Methodology [15]). При этом рассматриваются три области бесконечного
кристалла (рис. 2.3):
- Внутренняя область I, в центре которой расположен изучаемый
дефект;
- Промежуточная область IIa, обеспечивающая гладкий переход
между областью I и бесконечным кристаллом;
- Внешняя область IIb – диэлектрическая сплошная среда,
моделирующая упругую деформацию реального кристалла при
образовании дефекта в области I.
В области I силы, действующие между ионами, рассчитываются
точно, как производные рассмотренных выше потенциалов взаимодействия,
а смещения определяются в соответствии с этими силами (в зависимости от
задачи). Также точно рассчитываются силы взаимодействия ионов из
области IIa c ионами области I. Смещения ионов в области IIa
рассчитываются с помощью процедуры Мотта-Литтлетона [15]. В области I
учитывается поляризация ионов, посредством оболочечной модели.
Здесь не рассматривается метод Мотта-Литтлетона более подробно,
поскольку расчеты, представляемые в настоящей главе, проведены с
периодическими граничными условиями.
I
IIа
IIb
Дефект
Рис. 2.3 Граничные условия Мотта-Литтлетона
1.4.2. Периодические граничные условия
Все рассмотренные ниже результаты численного моделирования
получены с периодическими граничными условиями. Бесконечный
кристалл формировался трансляцией модельного объема (эквивалентного
внутренней области I метода Мотта-Литтлетона) во всех направлениях. В
дальнейшем объем, приходящийся на один период граничных условий, по
аналогии с рис. 2.3, называем областью I. При трансляции области I
транслируется и дефект. В связи с этим, принципиальным отличием
периодических граничных условий от граничных условий Мотта-
Литтлетона является то, что периодические граничные условия
моделируют не одиночный дефект в идеальном кристалле, а
периодическую систему одинаковых дефектов, концентрация которых
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- …
- следующая ›
- последняя »
