Составители:
Рубрика:
где ε – деформация нитей; σ – напряжение нитей; Ε – мгновенный модуль
упругости; t – время наблюдения; τ – время, предшествующее моменту на-
блюдения; К(t – τ) – функция влияния; Г(t – τ) – функция влияния.
Эти соотношения можно рассматривать как взаимообратные, поскольку
одно из них является решением другого, являющегося интегральным уравне-
нием Вольтера II рода. Если проводить простейшие испытания вязкоупругих
нитей при постоянных нагрузках, то принцип Л. Больцмана можно тракто-
вать следующим образом: деформация в момент времени t, возникая в ре-
зультате действия напряжений в предыдущие моменты времени, является
суммой деформаций, которые наблюдались бы в рассматриваемый момент
времени t, если бы каждое из постоянных напряжений действовало незави-
симо от других.
Поясним смысл
функций Г(t –
τ
) и К(t –
τ
), рассмотрев процессы ползу-
чести и релаксации.
Ползучесть – медленное нарастание во времени эластической деформа-
ции материала при силовых воздействиях меньших, чем те, которые могут
вызвать остаточную деформацию при испытаниях обычной длительности.
Физические характеристики полимерных материалов, обладающих ползуче-
стью, описываются с помощью параметров, которые должны быть инвари-
антными для любых процессов нагружения
. За такие параметры в наследст-
венной теории вязкоупругости приняты упругие постоянные и параметры
функций влияния Г(t –
τ
) и К(t –
τ
). Указанные характеристики можно полу-
чить при испытаниях образцов в заданных режимах нагружения, проще всего
при испытании на ползучесть. Опыты показывают, что в начальный момент
времени после нагружения полимера скорость деформации ползучести весь-
ма велика и можно считать, что при t = 0 d
ε/
dt
→∞
. Затем в течение некоторо-
го промежутка времени скорость уменьшается; если напряжения невелики,
она может стать равной нулю, что свидетельствует о прекращении роста де-
формации ползучести (рис. 4). Определение наибольшего напряжения, при
котором ползучесть данного материала ограничена, как это показано на кри-
вой 1 (рис. 4б), имеет важное практическое значение, так как
до этого уровня
можно нагружать материалы, чтобы его размеры в процессе эксплуатации не
превысили заданных. При больших напряжениях (
σ
=
σ
2
) через некоторый
промежуток времени скорость деформаций может стать постоянной. В этом
случае говорят об участке установившейся ползучести, как показано на кри-
вой 2, после которого скорость деформации ε увеличивается практически до
разрушения образца. При достаточно больших напряжениях (
σ
=
σ
3
) может
отсутствовать участок установившейся ползучести, как показано на кривой 3.
В двух последних случаях ползучесть материала является неограниченной.
где ε – деформация нитей; σ – напряжение нитей; Ε – мгновенный модуль упругости; t – время наблюдения; τ – время, предшествующее моменту на- блюдения; К(t – τ) – функция влияния; Г(t – τ) – функция влияния. Эти соотношения можно рассматривать как взаимообратные, поскольку одно из них является решением другого, являющегося интегральным уравне- нием Вольтера II рода. Если проводить простейшие испытания вязкоупругих нитей при постоянных нагрузках, то принцип Л. Больцмана можно тракто- вать следующим образом: деформация в момент времени t, возникая в ре- зультате действия напряжений в предыдущие моменты времени, является суммой деформаций, которые наблюдались бы в рассматриваемый момент времени t, если бы каждое из постоянных напряжений действовало незави- симо от других. Поясним смысл функций Г(t – τ) и К(t – τ), рассмотрев процессы ползу- чести и релаксации. Ползучесть – медленное нарастание во времени эластической деформа- ции материала при силовых воздействиях меньших, чем те, которые могут вызвать остаточную деформацию при испытаниях обычной длительности. Физические характеристики полимерных материалов, обладающих ползуче- стью, описываются с помощью параметров, которые должны быть инвари- антными для любых процессов нагружения. За такие параметры в наследст- венной теории вязкоупругости приняты упругие постоянные и параметры функций влияния Г(t – τ) и К(t – τ). Указанные характеристики можно полу- чить при испытаниях образцов в заданных режимах нагружения, проще всего при испытании на ползучесть. Опыты показывают, что в начальный момент времени после нагружения полимера скорость деформации ползучести весь- ма велика и можно считать, что при t = 0 dε/dt→∞. Затем в течение некоторо- го промежутка времени скорость уменьшается; если напряжения невелики, она может стать равной нулю, что свидетельствует о прекращении роста де- формации ползучести (рис. 4). Определение наибольшего напряжения, при котором ползучесть данного материала ограничена, как это показано на кри- вой 1 (рис. 4б), имеет важное практическое значение, так как до этого уровня можно нагружать материалы, чтобы его размеры в процессе эксплуатации не превысили заданных. При больших напряжениях (σ = σ2) через некоторый промежуток времени скорость деформаций может стать постоянной. В этом случае говорят об участке установившейся ползучести, как показано на кри- вой 2, после которого скорость деформации ε увеличивается практически до разрушения образца. При достаточно больших напряжениях (σ = σ3) может отсутствовать участок установившейся ползучести, как показано на кривой 3. В двух последних случаях ползучесть материала является неограниченной.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 54
- 55
- 56
- 57
- 58
- …
- следующая ›
- последняя »