ВУЗ:
Составители:
41
длительного времени сохраняет температуру близкую к адиабатическому
стационарному значению (величина
h
Qa
L
τ
λ
в случае нагрева импульсом
конечной длительности и величина
Wa
L
λ
в случае нагрева импульсом
бесконечно малой длительности) [9]. Такие случаи характерны для
высокотеплопроводных материалов и/или малых толщин пластины. На Рис.
2.8 представлены графики адиабатического и неадиабатического нагрева для
передней и задней поверхностей пластины из алюминия (
2
6
м
73*10
с
a
−
= ,
Вт
177
мК
λ
= ,
2
Вт
10
м К
α
=
, 0.01 мL = ,
4
5.6*10Bi
−
=
, 0.5 c
h
τ
=
,
2
Q 1000 Вт/м= ).
Рис. 2.8. Адиабатический и неадиабатический нагрев пластины из алюминия (время
нагрева 0,5 с)
Увеличение времени нагрева до 2
h
c
τ
=
в предыдущем случае приводит
возрастанию различия между адиабатическими и неадиабатическими
температурами, а также росту величины температуры.
Из аналитических решений также следует важный вывод о том, что
температура тела любой формы прямо пропорциональна величине теплового
потока, в результате чего возможен простой пересчет температурных
значений для различных мощностей нагрева.
Для значений Вi > 100 температура поверхности изделий практически
равна температуре окружающей среды уже в начале теплового процесса [9].
На Рис. 2.9 представлен случай нагрева пластины из резины (
2
8
м
5.88*10
с
a
−
= ,
Вт
0.13
м К
λ
=
,
2
Вт
10
м К
α
=
, 1.3 мL = , 100Bi
=
, 5c
h
τ
=
):
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- …
- следующая ›
- последняя »
