ВУЗ:
Составители:
42
Рис. 2.9. Неадиабатический нагрев пластины из резины ( 100Bi = , 5c
h
τ
=
)
Как можно видеть, графики развития температуры повторяют форму
импульса нагрева, а значения температур можно легко посчитать используя
закон охлаждения Ньютона (2.19).
Избыточное значение температуры в конце нагрева. Используя
классические решения, нетрудно вычислить избыточную температуру в
конце нагрева. Так при адиабатическом нагреве полубесконечного тела
импульсом конечной длительности температура на поверхности пластины в
конце нагрева определится из следующего соотношения:
1/2
2/ ( )
h
a
TQ
τ
λ
π
=
.
Анализ классических решений теплопроводности
Определение тепловой инерции материала (передняя поверхность
полуограниченного тела, нагреваемого импульсом Дирака). Используя
решение для полуограниченного тела, можно определить тепловую инерцию
твердого тела как комплекс трех параметров (
ρλ
Ce = ), при этом
необходимо измерять поглощенную телом энергию, что на практике не всегда
удается выполнить с необходимой точностью:
1
()
W
e
T
τ
π
τ
= . Последнюю
трудность можно преодолеть, используя метод эталона:
()
()
ref
ref
T
e
eT
τ
τ
= , где
индекс ref относится к эталону.
Определение температуропроводности (задняя поверхность
адиабатической пластины, нагреваемой импульсом Дирака). В
классической работе У. Паркера и соавторов [15] предложено измерять ТФХ,
прежде всего, температуропроводность, используя решение для
нестационарной температуры на задней поверхности адиабатической
пластины, нагреваемой на передней поверхности коротким тепловым
импульсом (импульсом Дирака):
22
1
12 (1)
(/)
nnFo
n
T
e
Wa L
π
λ
∞
−
=
=+ −
∑
(2.30)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 40
- 41
- 42
- 43
- 44
- …
- следующая ›
- последняя »
