Тепловой контроль и диагностика. Нестерук Д.А - 43 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

43
Рис. 2.10. Изменение температуры на задней поверхности пластины
График последней функции, показанный на Рис. 2.10, стартует из
нулевой точки и стремится к стационарному значению
LWaT
λ
/→ . В случае
реальной (неадиабатической) пластины, температура задней поверхности
достигает максимума, после чего спадает из-за сброса энергии в
окружающую среду (см. пунктирную линию на Рис. 2.10). Нарастающий
фронт температурного отклика позволяет выделить ряд характерных точек,
каждой из которых соответствует характеристическое время теплопередачи
*
τ
, в частности:
• время достижения половины максимального значения
2/1
τ
;
• время максимума первой производной
..dm
τ
Для любого экспериментально измеренного времени
*
τ
, значение
коэффициента температуропроводности можно определить из очевидного
соотношения:
*
*
2
τ
L
Foa =
, где коэффициент *Fo легко определяется из уравнения (2.30). В
частности,
1388.0* =Fo для
2/1
τ
;
0918.0* =Fo
для
..dm
τ
.
Преимуществом использования характеристического времени
..dm
τ
является возможность определения температуропроводности в режиме
реального времени, т.е. не дожидаясь времени наступления максимума
температурной кривой, необходимого для вычисления
2/1
τ
, а также более
слабая зависимость
..dm
τ
от интенсивности теплообмена с окружающей
средой. Однако необходимость вычисления производной
τ
∂
∂ /T для
зашумленного сигнала влечет существенный рост высокочастотных шумов,
что снижает эффективность метода по параметру
..dm
τ
. Поэтому до сих пор
наиболее применим метод Паркера с использованием характеристического
времени
2/1
τ
.
Метод Паркера, или импульсный метод (Parker’s method, flash method),
обладает высокой точностью, благодаря чему его используют в большинстве

Страницы