Электродинамика. Нетребко Н.В - 106 стр.

106                                           §6. Квазистационарные токи

       j = λ(Е+Ес),                                           (6.2)
          r
где под E по-прежнему понимается напряженность электрического поля,
создаваемого зарядами.
        Сторонние силы не потенциальны и их работа при перемещении
заряда по замкнутому контуру отлична от нуля. В присутствии сторонних сил
заряды на поверхности проводника перераспределяются, и поэтому поле в
проводнике не равно, вообще говоря, нулю даже в тех его областях, где
сторонние силы не действуют. В поле сторонних сил вводится понятие
электродвижущей силы (ЭДС)

        ε ∫   r r
           = E c dl ,                                          (6.3)

определяемой для произвольного контура или его участка.
       Непрерывность токов. В силу закона сохранения заряда текущие в
проводниках токи всегда удовлетворяют уравнению непрерывности:

       dρ/dt + divj = 0,                                        (6.4)

где ρ – объемная плотность заряда. В случае стационарных токов

       divj = 0                                                 (6.5)
Квазистационарные токи удовлетворяют такому же условию.
       Сила тока. Для проводника вводится понятие силы тока
            r r
           ∫
        I = j dS ,                                               (6.6)

где интегрирование проводится по сечению проводника.
        Заряженное тело в проводящей среде разряжается, причем
       dQ/dt = -I,                                               (6.7)
а ток I вычисляется через любую окружающую тело поверхность.
         В большинстве задач рассматривают токи, текущие по тонким
проводам, толщина которых много меньше длины. В квазистационарном
случае сила тока во всех сечениях провода одинакова. Закон Ома позволяет