Электродинамика. Нетребко Н.В - 107 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

§6. Квазистационарные токи
107
связать силу тока, текущего по проводу с разностью потенциалов U на его
концах:
U = IR, (6.8)
где коэффициент R называют сопротивлением проводника.
В частности, для замкнутого контура, сдержащего Э.Д.С. из (6.3) и
(6.8) следует:
I =
/R (6.9)
Величину, обратую сопротивлению проводника называют его
проводимостью. Для отрезка тонкого провода неизменного сечения
S
l
R
λ
=
(l- длина проводника, а S - площадь его сечения).
При протекании распределенных токов в среде между хорошо
провдящими электродами, поверхности которых можно считать
эквипотенциальными, аналогично можно ввести сопротивление участка
проводника: R = U/I, где I – ток каждого электрода, а U -- разность
потенциалов между ними. Для расчета такого сопротивления необходимо
знать распределение токов в среде.
При протекании токов в среде выделяется тепло, объемная плотность
мощности источников которого, согласно закону Джоуля-Ленца, равна:
ν
=(
j
E) =
λ
E
2
(6.10)
Нетрудно заметить, что плотность тепловых источников в
проводящей среде пропорциональна плотности энергии электрического поля
E
w :
ν
=(2
λ
/
εε
0
)w
E
, где w
E
= ½
εε
0
Е
2
(6.11)
Количество тепла, выделяющегося в проводнике в единицу времени
N = UI = I
2
R (6.12)
равно работе сил поля по перемещению зарядов вдоль проводника в единицу
времени. 
§6. Квазистационарные токи                                              107

связать силу тока, текущего по проводу с разностью потенциалов U на его
концах:
       U = IR,                                                  (6.8)
где коэффициент R называют сопротивлением проводника.
         В частности, для замкнутого контура, сдержащего Э.Д.С. из (6.3) и
(6.8) следует:

                 I =  /R                                       (6.9)
       Величину,      обратую   сопротивлению   проводника   называют  его
                                                                        l
проводимостью. Для отрезка тонкого провода неизменного сечения R =
                                                                       λS
(l- длина проводника, а S - площадь его сечения).
         При протекании распределенных токов в среде между хорошо
провдящими      электродами,     поверхности      которых можно    считать
эквипотенциальными, аналогично можно ввести сопротивление участка
проводника: R = U/I, где I – ток каждого электрода, а U -- разность
потенциалов между ними. Для расчета такого сопротивления необходимо
знать распределение токов в среде.
         При протекании токов в среде выделяется тепло, объемная плотность
мощности источников которого, согласно закону Джоуля-Ленца, равна:

       ν =(jE) =λE2                                          (6.10)
       Нетрудно заметить, что плотность тепловых источников в
проводящей среде пропорциональна плотности энергии электрического поля
wE :
        ν=(2λ/εε0 )wE       ,    где wE= ½ εε0 Е2              (6.11)
       Количество тепла, выделяющегося в проводнике в единицу времени
       N = UI = I2R                                            (6.12)
равно работе сил поля по перемещению зарядов вдоль проводника в единицу
времени.

Страницы