Электродинамика. Нетребко Н.В - 144 стр.

144                                        §8. Магнитное поле в веществе

Для достаточно слабых полей и большинства всречающихся в природе
                           r    r
веществ можно считать, что J = χH (коэффициент пропорциональности χ
называется магнитной восприимчивостью вещества); и материальное
уравнение для магнитного поля, согласно (8.2) принимает вид
        r        r
        B = µµ 0 H ,                                        (8.3)

где   µ = 1+ χ    –   безразмерная   константа,   называемая   магнитной
проницаемостью вещества. Описание магнитного поля в терминах
          r    r
векторов B и H позволяет не вводить явно плотность молекулярных
(амперовых) токов, хотя в некоторых случаях рассмотрение этих токов
упрощает решение задач.
        По своим магнитным свойствам все вещества подразделяются на
                               r    r
диамагнетики ( χ < 0 , µ < 1 , J и B ориентированы противоположно),
                                  r     r
парамагнетики ( χ > 0 , µ > 1 , J и B ориентированы в одном
направлении) и ферромагнетики. В последних линейная зависимость
        r    r
между J и B нарушается даже в сравнительно слабых полях, и равенство
(8.3) выполняется лишь приближенно, причем µ>>1 (в сплавах железа, то
есть сталях, магнитная проницаемость может превышать 103). В некоторых
средах (постоянных магнитах) намагниченность слабо зависит от внешнего
поля и задается обычно условиями задачи. Уравнение (8.3) в этом случае
неприменимо, и следует использовать непосредственно соотношение (8.2).

       Закон     полного тока. В произвольнойнамагниченной среде
                                                   r
циркуляция вектора напряженности магнитного поля H по любому
замкнутому контуру L равна алгебраической сумме токов I, которые
охватываются этим контуром:
         r r
        ∫Hdl = I .                                       (8.4)
        L

Это важнейшее интегральное соотношение магнитостатики называется
законом полного тока или теоремой о циркуляции напряженности
магнитного поля. При этом каждый ток, охватываемый контуром, считается