Электродинамика. Нетребко Н.В - 251 стр.

§13. Электромагнитные волны                                                                251

                      a(∆t )2
        s ≡ x(t ) =           + a∆t (t 0 − ∆t ) ≈ // ∆t << t 0 // ≈ a t 0 ∆t .   (13.14)
                        2
Проведем внутри меньшей сферы силовую линию, составляющую угол θ с осью
Ox. Как известно, силовые линии электрического поля могут прерываться
только на электрических зарядах. Поэтому мы должны замкнуть наши две
силовые линии отрезком ломаной.
        Итак, мы установили, что существует излом силовых линий
электрического поля, движущийся в направлении «от заряда» со скоростью
света, причем в пределах этого излома поле направлено не параллельно
направлению его движения. Иными словами, в пределах излома электрическое
поле имеет поперечную компоненту. Таким образом, этот излом по своим
свойствам напоминает электромагнитный импульс, т.е. электромагнитную
волну, ограниченную в пространстве и во времени. Из геометрических
соображений можем найти отношение поперечной E ⊥ и продольной E||
компонент электрического поля этого импульса:

         E⊥      h     s sin θ
             =       =         ,
         E // c 0 ∆t    c 0 ∆t

или с учетом (13.14)

         E ⊥ at 0 sin θ
              =         .
         E //    c0

При этом продольную компоненту этого поля мы знаем – это обыкновенное
Кулоновское поле на поверхности меньшей сферы:

                  1 q
        E|| =             .
                4πε 0 R22

Из последних двух соотношений следует, что