Электродинамика. Нетребко Н.В - 252 стр.

252                                                                          §13. Электромагнитные волны

                      a t 0 sin θ       a (R 2 c 0 ) sin θ    a q sin θ
         E ⊥ = E||                ≈ E||                    =                .
                           c0                  c0            4πε 0 c 02 R 2

                                R2
Здесь учтено, что t 0 ≈            и ∆t << t 0 .
                                c0
Учитывая, что R2 – не что иное как расстояние между текущим положением
заряда и рассматриваемым электромагнитным импульсом, а ускорение a
соответствует моменту времени t=+0, перепишем последнюю формулу в более
общем виде:

                               q sin θ                        q sin θ
         E ⊥ (r , θ , t ) =                 a (t − t 0 ) =                  a(t − r c0 ) ,
                              4πε 0 c02 r                    4πε 0 c 02 r

где r – текущее расстояние от заряда до точки, где «измеряется» напряженность
электрического поля, а θ – полярная координата этой точки относительно
направления движения заряда.

Пример 13.6. Плоская монохроматическая световая волна с интенсивностью I0
падает под углом θ1 на плоскую границу раздела сред, показатели преломления
которых равны n1 и n2. Найдите интенсивность IR волны, отраженной от
границы раздела, и интенсивность IT волны, прошедшей во вторую среду, при
условии, что в падающей волне колебания вектора                                              E   происходят в
направлении, параллельном поверхности раздела сред.