Составители:
Рубрика:
16
динат намного меньше размеров в других направлениях, то источник полага-
ют двумерным. В зависимости от вида поверхности, на которой располагается
источник, он может быть плоским, цилиндрическим, сферическим, кониче-
ским и так далее. В каждом из них теплота распределена по занимаемому уча-
стку поверхности по тому или иному закону (рис. 2.1) Цифрами
на рисунке
обозначены коды источника (см. далее п. 3.3.5). Любой из источников, кроме
точечного, может быть ограниченным или неограниченным. Ограничение мо-
жет быть по одной, двум или трем координатным осям.
3.2.2. Закон распределения интенсивности источника
Закон распределения интенсивности (плотности теплового потока) яв-
ляется одной из важнейших характеристик источника. В процессах механи-
ческой обработки, как правило, возникает несколько источников теплоты.
Чтобы для каждого из них установить тепловую мощность, необходимо:
1) определить общую тепловую мощность процесса;
2) распределить последнюю между конкретными источниками,
возникающими в данной технологической операции, то
есть составить
приходную часть теплового баланса (см. уравнение
(1.1)).
Если тепловая мощность данного источника (
Q, Дж/с) распределен-
ного по некоторому объему, расположенному в системе координат X, У,
Z, то между элементом тепловой мощности
dQ и интенсивностью источ-
ника
q (x, y, z) существует очевидное соотношение:
dQ (x, y, z) = q (x, y, z)dx dy dz. (2.1)
В реальных технологических процессах распределение интенсивности
источников описывается сложными закономерностями. При теплофизиче-
ском анализе прибегают к некоторым идеализированным законам распреде-
ления интенсивности источников и стоков в пространстве и во времени [3].
Рассмотрим некоторые идеализированные законы, часто встречаю-
щиеся при теплофизическом анализе процессов механической обработки
материалов.
Самым простым является равномерное стационарное распределение
,
когда интенсивность
q
0
не зависит от координат и времени.
{
;))см/(Дж(
V
Q
dxdydz
Q
q
3
V
О3
⋅=
∫∫∫
=
{
;))cм/(Дж(
F
Q
dxdy
Q
q
2
F
О2
⋅=
∫∫
=
{
)).см/(Дж(
L
Q
dx
Q
q
L
О1
⋅=
∫
=
Соответственно для трех-, двух- и одномерного источников, что от-
мечено индексами при q.
динат намного меньше размеров в других направлениях, то источник полага- ют двумерным. В зависимости от вида поверхности, на которой располагается источник, он может быть плоским, цилиндрическим, сферическим, кониче- ским и так далее. В каждом из них теплота распределена по занимаемому уча- стку поверхности по тому или иному закону (рис. 2.1) Цифрами на рисунке обозначены коды источника (см. далее п. 3.3.5). Любой из источников, кроме точечного, может быть ограниченным или неограниченным. Ограничение мо- жет быть по одной, двум или трем координатным осям. 3.2.2. Закон распределения интенсивности источника Закон распределения интенсивности (плотности теплового потока) яв- ляется одной из важнейших характеристик источника. В процессах механи- ческой обработки, как правило, возникает несколько источников теплоты. Чтобы для каждого из них установить тепловую мощность, необходимо: 1) определить общую тепловую мощность процесса; 2) распределить последнюю между конкретными источниками, возникающими в данной технологической операции, то есть составить приходную часть теплового баланса (см. уравнение (1.1)). Если тепловая мощность данного источника (Q, Дж/с) распределен- ного по некоторому объему, расположенному в системе координат X, У, Z, то между элементом тепловой мощности dQ и интенсивностью источ- ника q (x, y, z) существует очевидное соотношение: dQ (x, y, z) = q (x, y, z)dx dy dz. (2.1) В реальных технологических процессах распределение интенсивности источников описывается сложными закономерностями. При теплофизиче- ском анализе прибегают к некоторым идеализированным законам распреде- ления интенсивности источников и стоков в пространстве и во времени [3]. Рассмотрим некоторые идеализированные законы, часто встречаю- щиеся при теплофизическом анализе процессов механической обработки материалов. Самым простым является равномерное стационарное распределение, когда интенсивность q0 не зависит от координат и времени. Q Q qО3 = = ( Дж /( м 3 ⋅ с )); ∫{ ∫ ∫ dxdydz V V Q Q Q Q qО2 = = ( Дж /( м 2 ⋅ c )); qО1 = = ( Дж /( м ⋅ с )). ∫{∫ dxdy F ∫{ dx L F L Соответственно для трех-, двух- и одномерного источников, что от- мечено индексами при q. 16
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »