ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Ротор вектора напряженности
H
магнитного поля равен вектору
плотности тока
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
2
м
A
δ
, т. е. в точках пространства, где 0≠
δ
, поле
вектора
H
является вихревым.
3. Уравнение Пуассона для векторного магнитного потенциала
,
δµ
⋅−=∇
a
2
А
причем векторный магнитный потенциал
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
м
Вб
А
удовлетворяет урав-
нениям
., 0АdivАrotВ ==
Векторный магнитный потенциал может использоваться для рас-
чета поля в областях, где
0≠
δ
и 0
=
δ
.
4. Для областей пространства, где нет плотности тока ( 0=
δ
) и
0Hrot = , магнитное поле может рассматриваться как потенциальное, т.
е. как поле, каждая точка которого имеет скалярный магнитный потен-
циал
)( А
м
ϕ
, удовлетворяющий уравнениям
., 0gradH
м
2
м
=∇−=
ϕϕ
При этом магнитное напряжение между точками
А и В
dlHU
B
A
ммм
ВААВ
∫
=−=
ϕϕ
не зависит от пути интегрирования напряженности магнитного поля,
если при этом не охватывается ток.
5. Граничные условия на границе раздела сред с разными магнитными
проницаемостями
1
a
µ
и
2
a
µ
(при отсутствии тока на границе).
a.
Равны нормальные составляющие индукции магнитного поля,
т. е.
.
n2n1
BB
=
b.
Равны касательные составляющие напряженности магнитного
поля, т. е.
.
τ
τ
21
HH
=
c.
Для углов входа
)(
1
β
и выхода
)(
2
β
вектора напряженно-
сти относительно нормали выполняется равенство
.
2
1
a
a
2
1
tg
tg
µ
µ
β
β
=
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 29
- 30
- 31
- 32
- 33
- …
- следующая ›
- последняя »
