ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
d. Равны касательные составляющие векторного магнитного по-
тенциала, т. е.
τ
τ
21
AA
=
.
e.
Равны скалярные магнитные потенциалы, т. е.
.
21
мм
ϕ
ϕ
=
6. Энергия )( ДжW
м
, запасаемая в магнитном поле объема
1
V:
∫∫∫∫
⋅
==
⋅
==
1121
VVV
a
2
2
a
V
м
dV
2
A
dV
2
B
dV
2
H
2
HB
W ,
δ
µ
µ
причем объем
12
VV << занят
δ
.
7. Магнитный поток
)
(
Вб
Ф сквозь площадь )(
2
мS:
,
∫∫
==
l
S
dlAdSBФ
где
l – контур, охватывающий S.
8. Индуктивности
a. Собственная индуктивность
)( ГнL
11
контура с током
1
I и
числом витков
1
q , пронизываемого магнитным потоком
11
Ф ,
создаваемым током
1
I :
.
1
111
11
I
Фq
L
⋅
=
b.
Взаимная индуктивность
)
( Гн
М
контура с числом витков
2
q
и током
2
I , пронизываемого магнитным потоком
21
Ф , созда-
ваемым током
1
I :
.
1
212
21
I
Фq
M
⋅
=
Для однородных сред с постоянной магнитной проницаемостью
при расчете магнитного поля можно использовать метод наложения, а
вблизи – ферромагнитных поверхностей с относительной проницаемо-
стью
2
µ
применяется метод зеркальных изображений: для расчета поля
в воздухе с
1
1
=
µ
и током I (верхняя полуплоскость) относительно
границы раздела на том же расстоянии помещается фиктивный ток
II
21
12
⋅
+
−
=
µµ
µ
µ
' и результирующее поле в верхней полуплоскости опре-
деляется наложением полей от токов
I и I'.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 30
- 31
- 32
- 33
- 34
- …
- следующая ›
- последняя »
