Компьютерное исследование длинных линий и электромагнитного поля. Носов Г.В - 33 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

Так вне уединенного цилиндрического провода радиуса R c током
I, согласно выше приведенным уравнениям, имеем (r
≥
R):
,;ln;;
α
π
ϕ
π
µ
π
µ
π
2
I
r
2
I
A
r
2
I
B
r
2
I
H
м
aa
−=−===
где вектора
H
и
B
направлены согласно правилу «буравчика» по каса-
тельной к окружности с центром в центре провода (рис. 2.5), вектор
A
совпадает по направлению с током
I , а отсчет угла
α
(в радианах) от
горизонтальной оси связан с направлением тока
I правилом “буравчи-
ка”. В свою очередь, согласно методу наложения, для точки
N вне про-
водов линии, образованной параллельными цилиндрическими провод-
никами с токами
k
I , для плоскопараллельного магнитного поля полу-
чаем
,;;ln
;;;;
k
k
мkмkкk
ka
k
ka
k
k
k
k
2
I
r
2
I
A
AAHB
r2
I
HHH
α
π
ϕϕϕ
π
µ
µ
π
−==−=
==
⋅
==
∑
∑∑
где
k
r - расстояние от центра провода с током
k
I до точки N;
k
- углы, образованные горизонтальной осью и радиусами
к
r
;
k
I - токи в проводах линии.
Рис.2.5.
Магнитное поле областей с
0
=
δ
графически изображается в виде
совокупности взаимно перпендикулярных линий равного скалярного
магнитного потенциала и линий напряженности, вектор напряженности
к которым направлен по касательной. Для плоскопараллельного поля
между соседними линиями равного потенциала и линиями напряжен-
ности должны получаться криволинейные квадратные ячейки, причем
линии напряженности замкнуты, а линии равного скалярного магнит-

Страницы