Постоянное электромагнитное поле. Носов Г.В. - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

17
4. На границе раздела двух диэлектриков при отсутствии свободных за-
рядов равны нормальные составляющие электрической индукции
(рис. 2.7): D
n2
–D
n1
= σ
своб
.
Рис. 2.7
Для углов входа
θ
1
и выхода
θ
2
векторов при σ
своб
=0 выполняется
равенство
1 1
2 2
tg
tg
a
a
θ ε
θ ε
=
.
Если σ
своб
= 0 и D
n1
=D
n2
=D
n
, тогда поверхностная плотность свя-
занных зарядов на границе двух диэлектриков будет равна разности
нормальных составляющих векторов поляризованности: σ
связ
=Р
n1
–Р
n2
.
В результате при
P
n1
=(ε
a1
–ε
0
)D
n
/ε
a1
; P
n2
=(ε
a2
–ε
0
)D
n
/ε
a2
получаем:
2
0 1 2
связ
1 2
( )
,
a a
n
a a
D
ε ε ε
σ
ε ε
⋅ −
= ⋅
⋅
.
Если ε
а1
>ε
а2
, то σ
связ
>0, иначе σ
связ
<0.
5. На границе раздела двух сред (проводник-диэлектрик, диэлектрик-
диэлектрик) равны потенциалы: φ
1
=φ
2
.
3. Электростатическое поле двухпроводной линии с учетом
влияния проводящей плоской поверхности
Рассмотрим прямолинейную бесконечно длинную и весьма тон-
кую уединенную заряженную ось. Будем считать, что ось имеет линей-
ную плотность заряда +τ (Кл/м) и расположена в однородной среде с
ε
a
=const. Для расчета поля используем теорему Гаусса и охватим ось

Страницы