Постоянное электромагнитное поле. Носов Г.В. - 58 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

58
По картине магнитного поля напряженность в точке N приближен-
но определяется так (рис. 7.6)
M1 M2
H
m m
ϕ ϕ ϕ
∆ −
≈ = ,
Рис. 7.6
т.е. модуль разности потенциалов между соседними линиями равного
потенциала делится на расстояние между ними, причем вектор напря-
женности направлен согласно направлению силовых линий и соответст-
вует приближенно найденной по (7.5) величине.
Индуктивность линии L
0
(Гн/м) определяется внутренней индук-
тивностью проводов 1, 2 и суммарным магнитным потоком Ф, прохо-
дящим между этими проводами:
2
внутр
0 12 0 ст 0 12
0
ст 0 1 2
2
Ф
( )
ln( ) ln( ) ,
4 2 ( ) 4
a
L
d R D
L
l I l R h h
µ µ µ µ µ
π π π µ µ
− −
= + ≈ + + ⋅ ⋅
⋅ +
(7.9)
где
a
µ
и
ст
µ
–
абсолютные
магнитные
проницаемости
материала
прово
-
дов
и
стали
соответственно
,
причем
d x x
= −
;
2 2
12 1 2
( )
d d h h
= + − ;
2 2
12 1 2
( )
D d h h
= + + .
Ферромагнитная
поверхность
усиливает
магнитное
поле
в
воздухе
и
увеличивает
индуктивность
линии
(7.9),
причем
энергия
магнитного
поля
с
учетом
(7.9)
составит
2
0
M
2
L I
W = ,
Дж
/
м
. (7.10)
Для
определения
направления
и
величины
силы
F
(
Н
/
м
),
дейст
-
вующей
на
провод
2
с
током
I,
необходимо
воспользоваться
законом
Ампера
(6.1),
предварительно
вычислив
суммарную
индукцию
B
на
оси
провода
2
от
токов
проводов
1, 3, 4.
В. Примеры решения задач по магнитному полю постоянного тока
Задача В.1.
В
среде
с
постоянной
магнитной
проницаемостью
µ
а
при
векторе
напряженности

Страницы