Теоретические основы электротехники. Установившийся режим. Носов Г.В - 27 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

27
ала. Так если известен вектор дипольного момента
p
, выходящий
из выбранного начала координат, то на далеком расстоянии
r
от это-
го начала координат в некоторой точке А (рис. 1.12) потенциал
находится по следующей формуле:
2
a
cos( )
4
p
r
θ
ϕ
πε
⋅
=
, (1.35)
где р – модуль вектора дипольного момента, определяемый по (1.16);
θ
– угол между радиусом
r
и вектором
p
.
y
x
z
0
p
A
r
E
E
r
E
Рис. 1.12
В свою очередь величины составляющих вектора напряженности в
точке А рассчитываются так:
3 3
a a
;
4 4
r
p p
E E
r r
θ
θ θ
πε πε
= =
, (1.36)
где
r
E
– величина составляющей вектора напряженности
r
E
, кото-
рая направлена вдоль радиуса
r
от начала координат;
E
θ
– величина составляющей вектора напряженности
E
θ
, которая
направлена перпендикулярно радиусу
r
в направлении увеличения
угла
θ
и лежащая в плоскости этого угла.
Результирующий вектор напряженности
E
в точке А находится как
геометрическая сумма векторов
r
E
и
E
θ
(рис. 1.12), причем модуль
этого вектора будет равен
2 2 3
3
3cos( ) 1
4
r
a
p
E E E
r
θ
θ
πε
= + = ⋅ +
. (1.37)

Страницы