Электричество. Новиков С.М. - 4 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГТУ ГА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

cos α cosα
ij
iij j
ij
SS S
EdS E dS E dS⋅= ⋅⋅ + ⋅⋅
∑∑
∫∫ ∫
r
r
,
где вторая сумма равна нулю (
απ2
j
=
, cosα 0
j
=
), а первая преобразуется к
виду
cos α
ii i
i
ES⋅
∑
, где α 0 или π
i
= .
Между напряженностью и потенциалом электрического поля имеется взаи-
мосвязь
()
gradφ; φ
P
А
A
E
Er dr=− = ⋅
∫
rr
r
r
. (2.3)
Поэтому по известной функциональной зависимости
(
)
E
r
r
r
можно опреде-
лить
потенциал электрического поля в заданной точке А. При этом принима-
ется, что в точке P потенциал поля равен нулю. Для точечных и сферически
симметричных зарядов эту точку удобно располагать на бесконечности.
Из
формулы (2.17) следует, что
разность потенциалов между двумя точками по-
ля А и B определяется по формуле
φφ
B
AB
А
E
dr
−
=⋅
r
r
. (2.4)
Литература
1. Савельев И.В. Курс физики. Т. 2: Электричество. Колебания и волны.
Волновая оптика. – М.: Наука, 1989. Гл. 1, п. 6-9.
2. Парселл Э. Берклеевский курс физики. Т. 2: Электричество и магнетизм.
– М.: Наука, 1975. Гл. 1, 2, п. 1.9-1.13.
3. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высш.шк., 1990. Гл. 11, п. 81, 82, 86.
3. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ДИПОЛЬ
Основные теоретические сведения
Поле нейтральной системы электрических зарядов на больших расстояниях
от нее определяется величиной
дипольного электрического момента системы
(если он не равен нулю)
1
N
ii
i
p
Qr
⋅
=
=
∑
r
r
, (3.1)
где
i
r
r
— радиус-вектор Q
i
заряда и суммирование ведется по всем N зарядам,
входящим в состав системы (рис. 3.1а). 
                       r r
                      ∫ ⋅ dS = ∑ ∫ Ei ⋅ dS ⋅ cosαi + ∑ ∫ E j ⋅ dS ⋅ cosα j ,
                       E
                                  i Si                   j Sj
                      S

где вторая сумма равна нулю ( α j = π 2 , cosα j = 0 ), а первая преобразуется к
виду   ∑ Ei ⋅ Si cosαi , где αi = 0 или π .
        i
   Между напряженностью и потенциалом электрического поля имеется взаи-
мосвязь
                       r                  P r
                                                r      r
                      E = −gradφ;   φ А = ∫ E ( r ) ⋅ dr .         (2.3)
                                                         A
                                                         r r
    Поэтому по известной функциональной зависимости E ( r ) можно опреде-
лить потенциал электрического поля в заданной точке А. При этом принима-
ется, что в точке P потенциал поля равен нулю. Для точечных и сферически
симметричных зарядов эту точку удобно располагать на бесконечности. Из
формулы (2.17) следует, что разность потенциалов между двумя точками по-
ля А и B определяется по формуле
                                              B r
                                                     r
                                  φ A − φ B = ∫ E ⋅ dr .             (2.4)
                                                     А



                                          Литература
   1. Савельев И.В. Курс физики. Т. 2: Электричество. Колебания и волны.
Волновая оптика. – М.: Наука, 1989. Гл. 1, п. 6-9.
   2. Парселл Э. Берклеевский курс физики. Т. 2: Электричество и магнетизм.
– М.: Наука, 1975. Гл. 1, 2, п. 1.9-1.13.
   3. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высш.шк., 1990. Гл. 11, п. 81, 82, 86.




                            3. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ДИПОЛЬ

                          Основные теоретические сведения

    Поле нейтральной системы электрических зарядов на больших расстояниях
от нее определяется величиной дипольного электрического момента системы
(если он не равен нулю)
                                     r N     r
                                    p = ∑ Qi⋅ri ,                    (3.1)
                                        i =1
    r
где ri — радиус-вектор Qi заряда и суммирование ведется по всем N зарядам,
входящим в состав системы (рис. 3.1а).

Страницы