Техническая электродинамика. Новиков Г.А. - 56 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

56
Продолжение прил. В
вещества среды
,
и
. Один из векторов должен характеризовать элек-
трическое поле (
E
или D
), другой – описывать свойства магнитного поля
(
B
или
H
). Обычно в качестве такой двойки векторов выбирают векторы
E
и
H
. Остальные векторы D
, B
и j
выражают с помощью материаль-
ных уравнений через векторы
E
и
H
, параметры
,
и
.
Поскольку равенства (В.1) – (В.7) являются линейными дифференци-
альными уравнениями, ЭМ поле удовлетворяет
принципу суперпозиции:
векторы
E
и
H
поля, созданного несколькими источниками, представля-
ют собой сумму векторов
i
E
и
i
H
полей, созданных i-м источником в от-
дельности:
i
i
EE
,
i
i
HH
.
Рассмотрим частные случаи.
Постоянное ЭМ поле в пространстве без токов проводимости
( 0
j
).
В этом случае ПСУМ распадается на две независимые системы:
система I система II
0ro
t
E
, 0ro
t
H
,
D
div ,
0div
B
,
ED
0
, HB
0
.
Система I содержит только электрические величины и является пол-
ной системой дифференциальных уравнений электростатики, в которой
рассматриваются электрические поля, созданные неподвижными и неиз-
менными по времени зарядами.
Система II содержит только магнитные величины и является полной
системой дифференциальных уравнений магнитостатики, в которой рас-
сматриваются магнитные поля, созданные неподвижными постоянными
магнитами.
Система II может быть
также использована для анализа свойств ста-
ционарного магнитного поля в той части пространства, где токов нет, и
которая не охватывает линии плотности тока.

Страницы