ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
10
распространение заряженных частиц, поэтому их называют квазичастицами. И
энергии
ε
отдельных квазичастиц связаны с их квазиимпульсами p так же, как у
свободных частиц:
mp 2/
2
=
ε
, только вместо массы электрона
30
0
10~
−
m
кг
фигурируют эффективные массы
n
m
и
p
m
электронов и дырок в данном
полупроводнике, которые по величине могут значительно отличаться от массы
электрона.
3) Импульс
ф
p
, уносимый излучённым фотоном, пренебрежимо мал по
сравнению с квазиимпульсами рекомбинирующих квазичастиц. В самом деле, для
фотона сEp
Зф
/= , для электрона при рекомбинации
ЗnЭ
Emp 2
=
; их отношение
1)/( <<
Эф
pp . Поэтому при излучательной рекомбинации квазиимпульс
электронов не меняется, а это возможно только у прямозонных полупроводников
(рисунок 3), у которых максимум валентной зоны проводимости располагается в
пространстве квазиимпульсов в центре зоны Бриллюэна (области однозначного
задания квазиимпульса в кристалле).
Рисунок 3 – Зависимость энергии электронов от квазиимпульса для
прямозонных полупроводников (Стрелкой показан переход электронов из зоны
проводимости в валентную, сопровождающийся излучением кванта)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- …
- следующая ›
- последняя »
