ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
21
а так как
F
Q
=τ
,
то
GF
Qdz
Q =∆
.
Тогда работа от силы
y
Q
на перемещении
y
∆
будет иметь вид
GF
dzQ
dA
Q
2
2
=
.
Вследствие неравномерности распределения касательных напряже-
ний по площади сечения вводится дополнительный поправочный коэф-
фициент
η
.
GF
dzQ
dA
Q
2
2
η=
. (2.5)
При плоском действии сил на элемент
dz
, полная работа внешних
сил равна сумме работ:
QMN
dAdAdAdA
++=
.
В случае пространственной задачи работа внешних сил равна:
z
M
x
Q
y
Q
x
M
y
MN
dAdAdAdAdAdAdA +++++=
. (2.6)
На основании закона сохранения энергии работа внешних сил пере-
ходит в потенциальную энергию деформации:
UA
=
.
Интегрируя выражение (2.6) в пределах длины каждого участка и
производя суммирование по всем участкам системы, получаем следую-
щую формулу для вычисления работы и потенциальной энергии дефор-
мации:
∫∫∫∫∫∫
+η+η+++==
llllll
p
zx
x
y
y
y
y
x
x
GI
dzM
GF
dzQ
GF
dzQ
EI
dzM
EI
dzM
EF
dzN
UA
222222
22
22
22
. (2.7)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
