ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Рис.3. Вращение плоскости орбиты в пространстве
Подставляя эти соотношения в уравнения (24) и (25), считая,
что наклонение орбиты не меняется, а меняется только долгота
восходящего узла, получаем следующее уравнение для
()tΩ
2
2
2
2
00
() 3
cos cos
22
EE
dWr JGMmR
ri
dt L L r r
Ω
=− =− .i
Учитывая, что для не возмущенного движения по круговой орбите
2
0
E
GM
Lmr
r
=
,
окончательно находим
2
2
32
3
cos
2
EE
dJGMR
i
dt r r
Ω
=
.
2.3 Движение в сфероидальном поле. Точные формулы
Более точный анализ, учитывающий возможное отклонение
орбиты от круговой, показывает, что в первом приближении вместе
с долготой восходящего узла медленно меняются аргумент перигея
ω
и средняя аномалия . Соответствующие формулы для скорости
вековых изменения этих величин имеют такой вид:
0
149
Рис.3. Вращение плоскости орбиты в пространстве Подставляя эти соотношения в уравнения (24) и (25), считая, что наклонение орбиты не меняется, а меняется только долгота восходящего узла, получаем следующее уравнение для Ω(t ) dΩ W (r ) 2 3J 2 GM E m RE2 =− r cos i = − cos i. dt 2 L0 2 L0 r r2 Учитывая, что для не возмущенного движения по круговой орбите GM E L0 = mr 2 , r окончательно находим d Ω 3J 2 GM E RE2 = cos i. dt 2 r3 r2 2.3 Движение в сфероидальном поле. Точные формулы Более точный анализ, учитывающий возможное отклонение орбиты от круговой, показывает, что в первом приближении вместе с долготой восходящего узла медленно меняются аргумент перигея ω и средняя аномалия 0 . Соответствующие формулы для скорости вековых изменения этих величин имеют такой вид: 149
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 148
- 149
- 150
- 151
- 152
- …
- следующая ›
- последняя »