Физические основы теплотехники. Часть I. Термодинамика. Панов В.К. - 60 стр.

68

бор широк. Тогда о количестве тепла можно судить по количе-
ству сожженного топлива хотя бы так: в два раза больше со-
жгли топлива — в два раза больше выделилось тепла.
      Разумеется, не все выделившееся тепло попадает в на-
греваемое вещество, а лишь какая-то часть. Но если в течение
опыта не изменять условия его протекания (тип топлива, спо-
соб его сжигания, высоту расположения сосуда, характер его
обтекания продуктами сгорания и пр.), то часть из выделивше-
гося тепла, попадающая в нагреваемое вещество, будет одна и
та же. Тогда по-прежнему можно утверждать: в два раза
больше топлива сожгли — в два раза больше тепла попало в
нагреваемое вещество.
      Первый опыт. Будем определять количество топлива,
потребовавшегося для изменения температуры на определен-
ное число градусов – 10, 20, 30… Опыт покажет — нагревание
на большее количество градусов требует большего тепла:
                            Q ∼ Δt.
      Второй опыт. Связь с изменением температуры, таким
образом, установлена. Теперь на одно и то же число граду-
сов, скажем, на 10, будем нагревать разное количество ве-
щества – 1, 2, 3 кг… Очевидно, что
                            Q ∼ m.
      В третьем опыте будем на одно и то же число градусов
нагревать по одному килограмму, но разных веществ. В этом
случае мы заранее не скажем, когда больше, а когда меньше
потребуется тепла, но житейский опыт подсказывает, что
разные вещества ведут себя при нагревании по-разному. Ве-
щества же мы отличаем друг от друга по их свойствам, каж-
дое из которых проявляет себя в определенных процессах.
Значит, должно быть физическое свойство, «отвечающее» за
поведение вещества в этом процессе:
                             Q ∼ с.
      Имя ему – удельная теплоемкость.
      Объединяя результаты всего эксперимента, получаем
желанное выражение
                          Q = с m Δt.                  (3.10)
      На основе выражения (3.10) можно дать определение
удельной теплоемкости.