Преломление и отражение рентгеновского излучения. Павлинский Г.В. - 24 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

24
Интерференционные минимумы возникают, когда разность
хода равна нечетному числу длин полуволны падающего излучения.
То есть
2
)1m2()(d2
0
2
max0
2
0
λ
+=ϕ−ϕ
(43)
где n - целое число.
Если подложка является оптически более плотной средой по
сравнению со слоем, то на границе слой – подложка фаза колебаний
электрического и магнитного векторов меняется на π (происходит
потеря половины длины волны). В результате условие (42)
становится соответствующим интерференционному минимуму, а
условие (43) - интерференционному максимуму.
Поскольку уравнения (42) и (43) несут смысловую нагрузку
только при ϕ
0
>(ϕ
0
)
max
, то интерференционная картина наблюдается
именно в этой области, то есть вне области полного внешнего
отражения. При этом следует иметь в виду, что для достижения
максимальной величины интерференционного сигнала необходимо,
чтобы существенная часть падающего излучения проникла в слой, и
одновременно возможно большая часть проникшего в слой
излучения отразилась от поверхности слой-подложка. По крайней
мере, должно выполняться условие
(ϕ
о, с
)
max
< ϕ
o
и ϕ < (ϕ
o, cп
)
max
, (44)
где ϕ - угол падения преломленного пучка на поверхность
слой-подложка, а индексы с и сп относятся к поверхностям слоя и
слоя-подложки, соответственно. То есть для соблюдения
оптимальных условий угол падения первичного излучения на слой с
подложкой должен быть достаточно малым.
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
                   Интерференционные минимумы возникают, когда разность
             хода равна нечетному числу длин полуволны падающего излучения.
             То есть

                                                               λ0
                              2d ϕ02 − (ϕ0 ) 2max = (2m + 1)                       (43)
                                                                2

                   где n - целое число.
                   Если подложка является оптически более плотной средой по
             сравнению со слоем, то на границе слой – подложка фаза колебаний
             электрического и магнитного векторов меняется на π (происходит
             потеря половины длины волны). В результате условие (42)
             становится соответствующим интерференционному минимуму, а
             условие (43) - интерференционному максимуму.
                   Поскольку уравнения (42) и (43) несут смысловую нагрузку
             только при ϕ0 >(ϕ0)max, то интерференционная картина наблюдается
             именно в этой области, то есть вне области полного внешнего
             отражения. При этом следует иметь в виду, что для достижения
             максимальной величины интерференционного сигнала необходимо,
             чтобы существенная часть падающего излучения проникла в слой, и
             одновременно возможно большая часть проникшего в слой
             излучения отразилась от поверхности слой-подложка. По крайней
             мере, должно выполняться условие

                                              (ϕо, с)max< ϕo и ϕ < (ϕo, cп)max ,   (44)

                   где ϕ - угол падения преломленного пучка на поверхность
             слой-подложка, а индексы с и сп относятся к поверхностям слоя и
             слоя-подложки, соответственно. То есть для соблюдения
             оптимальных условий угол падения первичного излучения на слой с
             подложкой должен быть достаточно малым.




                                                                                          24

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы