Преломление и отражение рентгеновского излучения. Павлинский Г.В. - 28 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

28
рис.8. (Конечно, реальные углы ϕ
0
, ϕ
1
и ϕ
2
намного меньше
представленных на этом рисунке).
Рис.8. Схема отражения рентгеновского излучения от
многослойной структуры с периодом d
1
+d
2
, нанесенной на подложку.
Усиление интенсивности в результате интерференции
происходит, когда различие хода рентгеновских лучей, отраженных от
двух соседних плоскостей составит целое число длин волн λ. При этом
условии отражение излучения определяется [15] уравнением
λ
=
ϕ
+
ϕ
msind2sind2
2
2
1
1
, (46)
где m – произвольное целое число, которое определяет порядок
отражения.
Учитывая незначительное различие углов ϕ
0
, ϕ
1
и ϕ
2
, можно
приближенно записать условие отражения в привычном виде
λ
≈
ϕ
+
msin)dd(2
m21
, (47)
где ϕ
m
– усредненный угол скольжения падающего излучения
для слоев d
1
и d
2
.
Закон Вульфа - Брэггов (47) также может быть представлен (см.
вывод уравнения (42а)) зависимостью
( )
2
21
2
max
0
2
m
)dd(2
m
+
λ
+ϕ≈ϕ . (48)
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
             рис.8. (Конечно, реальные углы ϕ0, ϕ1 и ϕ2 намного меньше
             представленных на этом рисунке).




                  Рис.8. Схема отражения рентгеновского излучения от
             многослойной структуры с периодом d1+d2 , нанесенной на подложку.

                   Усиление интенсивности в результате интерференции
             происходит, когда различие хода рентгеновских лучей, отраженных от
             двух соседних плоскостей составит целое число длин волн λ. При этом
             условии отражение излучения определяется [15] уравнением

                           2d1 sin ϕ1 + 2d 2 sin ϕ 2 = mλ ,         (46)
                  где m – произвольное целое число, которое определяет порядок
             отражения.
                  Учитывая незначительное различие углов ϕ0, ϕ1 и ϕ2, можно
             приближенно записать условие отражения в привычном виде

                                        2(d 1 + d 2 ) sin ϕ m ≈ mλ , (47)
                   где ϕm – усредненный угол скольжения падающего излучения
             для слоев d1 и d2.
                   Закон Вульфа - Брэггов (47) также может быть представлен (см.
             вывод уравнения (42а)) зависимостью
                                                                        2
                                                               λ      
                              ϕ 2m   ≈(   )
                                      ϕ 0 2max   +  m                 .        (48)
                                                       2 ( d 1 + d 2 
                                                                     )


                                                                                      28

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы