Механика, молекулярная физика и термодинамика. Полицинский Е.В. - 116 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ (Механика, МКТ, термодинамика) Полицинский Е.В.
116
ренное по часам, движущимся относительно инерциальной системы от-
счета
2
0
2
1
c
υ
τ τ
= −
.
Преобразуем выражение, учитывая, что
τ
= t
2
- t
1
=
∆
t,
t
υ
∆ = ⋅∆
ℓ
:
0
1 1
( )c t t c t
c c
τ υ
= ⋅∆ − ⋅ ∆ = ⋅∆ − ∆
ℓ
,
тогда
0
1
s
c
τ
= ⋅∆
(220).
Промежуток собственного времени пропорционален интервалу
между событиями. Поскольку
∆
s - интервал между событиями является
инвариантом, т.е. одинаков во всех инерциальных системах отсчета, то
согласно (220) и собственное время так же является инвариантом.
Таким образом, собственное время не зависит от того, в какой
системе отсчета наблюдается движение данного тела.
5. Релятивистская кинематика.
Релятивистский закон сложения скоростей
Механику, основанную на принципе относительности, одинаково-
сти скорости света во всех инерциальных системах и преобразованиях
Лоренца принято называть релятивистской (от латинского слова relativ -
отношение). Законы релятивистской механики в общем случае отлича-
ются от законов классической механики Галилея-Ньютона.
1. В классической механике считалось, что тела могут двигаться с
любыми, сколь угодно большими скоростями. Однако уже из преобра-
зований Лоренца (211) и (212) видно, что относительные скорости тел
имеют верхнюю границу
υ < с.
При
υ
>
с знаменатели, равные
2
2
1
с
υ
−
становятся мнимыми и ко-
ординаты x
′
и t
′
теряют физический смысл.
2. Движущиеся тела изменяют размеры. Длина стержня, движу-
щегося со скоростью υ относительно системы отсчета К, связана с дли-
ной неподвижного стержня
0
ℓ
соотношением
2
0
2
1
с
υ
= −
ℓ ℓ
.

Страницы