Механика, молекулярная физика и термодинамика. Полицинский Е.В. - 183 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ (Механика, МКТ, термодинамика) Полицинский Е.В.
183
0
dQ
T
=
∫
(377),
где интеграл берется по всему циклу.
Энтропия. Свойства энтропии. Закон возрастания
энтропии в замкнутых системах
Возьмем какой-либо обратимый цикл (рис.144) и выделим в
нем два произвольных состояния (1) и (2).
Для рассматриваемого цикла
1 2 2 1
( ) ( )
0
Q Q
T T
→ →
Ι ΙΙ
∆ ∆
+ =
∑ ∑
(378).
Если изменить направление перехода, то в силу обратимости про-
цесса, каждое слагаемое суммы должно изменить знак. Так, если при
направлении процесса от состояния (1) к состоянию (2) система получа-
ет от какого-то тела с температурой Т количество тепла
∆
Q
, то при на-
правлении процесса (2-1) на том же участке система должна отдавать
этому же телу с температурой Т такое же количество
∆
Q
, то есть полу-
чить
-
∆
Q
.
Таким образом,
1 2 2 1
( ) ( )
обр обр
T T
→ →
∆ ∆
= −
∑ ∑
(379).
Исходя из неравенств (378) и (379), можно получить следующее
соотношение:
1 2 1 2
( ) ( )
0
Q Q
T T
→ →
Ι ΙΙ
∆ ∆
− =
∑ ∑
(380).
Отсюда следует, что
1 2 1 2
( ) ( )
Q Q
T T
→ →
Ι ΙΙ
∆ ∆
=
∑ ∑
(381),
1
2
I
II
Рис.144. Обратимый цикл
Эти состояния делят цикл на две вет-
ви, которые обозначены на рис.144 Ι и ΙΙ.
Сумма приведенных количеств тепла, взя-
тая по всему циклу, равна нулю:
0
Q
T
∆
=
∑
.

Страницы