Механика, молекулярная физика и термодинамика. Полицинский Е.В. - 185 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ (Механика, МКТ, термодинамика) Полицинский Е.В.
185
0
O
Q
T
∆
<
∑
(385).
Разобьем эту сумму на две части, отнесенные к разным ветвям
1 2 2 1
( ) ( )
0
необ обр
Q Q
T T
→ →
∆ ∆
+ <
∑ ∑
(386).
Вторая из этих сумм равна разности энтропий в состояниях 1 и 2
(383). Поэтому соотношение (386) можно записать в виде
( )
1 2
1 2
( )
0
необ
Q
S S
T
→
+ − <
∑
(387),
или
( )
2 1
1 2
( )
необ
Q
S S
T
→
∆
− >
∑
(388).
Объединяя вместе (383) и (388), получим
( )
2 1
Q
S S
T
∆
− ≥
∑
(389),
то есть приращение энтропии больше или равна сумме приведен-
ных количеств тепла.
Знак равенства соответствует любому обратимому переходу 1→2.
Знак неравенства – любому необратимому переходу из состояния (1) в
состояние (2). Температура Т означает температуру того тела, от кото-
рого система получает тепло
∆
Q
.
При обратимом процессе эта температура совпадает с температу-
рой системы. Если система изолирована, то есть не обменивается теп-
лом, то все
∆
Q
будут равны нулю, вследствие чего
S
2
– S
1
≥
0
(390)
или, соответственно,
∆
S
≥
0
(391).
Таким образом, энтропия изолированной системы может только
возрастать (если в системе протекает необратимый процесс), либо оста-
ваться постоянной (если в системе протекает обратимый процесс). Убы-
вать энтропия изолированной системы не может.
Если система обменивается теплом с внешней средой, ее энтропия
может вести себя любым образом. В частности, если система отдает те-
пло внешним телам, энтропия системы уменьшается. Если неизолиро-
ванная система совершает цикл, то её энтропия возрастая на одних уча-
стках цикла и убывая на других, в конце цикла принимает первоначаль-
ное значение.
Энтропия – аддитивная величина. Это означает, что энтропия сис-

Страницы