Механика, молекулярная физика и термодинамика. Полицинский Е.В. - 184 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ (Механика, МКТ, термодинамика) Полицинский Е.В.
184
то есть сумма приведенных количеств тепла, полученных сис-
темой при обратимом переходе от одного состояния (начальное) в дру-
гое (конечное), не зависит от пути, по которому совершается переход и,
следовательно, зависит только от начального и конечного состоя-
ний. Величины, изменения которых при переходе из одного состоя-
ния в другие не зависят от пути перехода, называются функциями
состояния. Независимость суммы
1 2
( )
обр
Q
T
→
∆
∑
от пути, по которому совер-
шается обратимый переход из состояния (1) в состояние (2) дает осно-
вание утверждать, что при обратимом процессе
Q
T
∆
представляет со-
бой приращение некоторой функции состояния. Эта функция была
названа энтропией и обозначается буквой S.
Таким образом,
обр
Q
S
T
∆
(382).
Согласно этому равенству, приращение энтропии равно элементар-
ному количеству тепла, получаемому обратимо системой извне, отне-
сенному к температуре, при которой это тепло получается. Поскольку
энтропия – функция состояния, сумма приращений энтропии должна
быть равна разности значений энтропии в конечном и начальном
состояниях:
2 1
1 2
1 2
( )
обр
Q
S S S
T
→
→
∆
= ∆ = −
∑ ∑
(383).
Более того, суммы должны быть заменены интегралом
2 2
2 1
1 1
dQ
dS S S
T
= = −
∫ ∫
(384).
Итак, при обратимом процессе сумма приведенных количеств
тепла равна приращению энтропии.
Поскольку в целом цикл необратим, сумма приведенных количеств
тепла, взятая по всему циклу, должна быть меньше нуля
1
2
Необратимая
Обратимая
Рис.145. Круговой цикл
Выясним, в каком соотношении на-
ходятся сумма приведенных количеств
тепла и приращение энтропии при необра-
тимом процессе. Для этого рассмотрим
цикл, состоящий из обратимой и необра-
тимой ветвей (рис.146).

Страницы