Механика, молекулярная физика и термодинамика. Полицинский Е.В. - 69 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

КОНСПЕКТ
ЛЕКЦИЙ
(
Механика
,
МКТ
,
термодинамика
)
Полицинский
Е
.
В
.
69
Для определения скорости u
2
умножим (121) на m
1
и полученное
соотношение вычтем из уравнения (119):
2 2 2 2 1 1 1 1
2 2 2 2 1 1 1 1
m m u m u m
m m u m u m
υ υ
υ υ
⋅ − ⋅ = ⋅ − ⋅
−
⋅ + ⋅ = ⋅ + ⋅
,
получим
2 2 1 2 1 2 1 1
( ) ( ) 2m m u m m m
υ υ
⋅ − − ⋅ + = − ⋅ ⋅
,
откуда
2 2 1 1 1
2
1 2
( ) 2m m m
u
m m
⋅ − + ⋅ ⋅
=
+
(123).
При m
1
= m
2
из (122) и (123) следует, что u
1
=
υ
2
, а u
2
=
υ
1
.
Условия равновесия тел
Статикой называется раздел механики, изучающий условия
равновесия тел.
Из второго закона Ньютона следует, что если геометрическая сум-
ма всех внешних сил, приложенных к невращающемуся телу, равна ну-
лю, то тело находится в состоянии покоя или совершает равномерное
прямолинейное движение. В этом случае принято говорить, что силы,
приложенные к телу, уравновешивают друг друга. При вычислении
равнодействующей все силы, действующие на тело, можно приклады-
вать к центру масс. Чтобы невращающееся тело находилось в равнове-
сии, необходимо, чтобы равнодействующая всех сил, приложенных к
телу, была равна нулю
1 2
... 0
F F F
= + + =
(124).
На рис. 62 дан пример равновесия твердого тела под действием
трех сил. Точка пересечения O линий действия сил
1
F
и
2
F
не совпадает
с точкой приложения силы тяжести (центр масс C), но при равновесии
эти точки обязательно находятся на одной вертикали. При вычислении
равнодействующей все силы приводятся к одной точке.
Рис. 62. Равновесие твердого тела под действием трех сил

Страницы