Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 39 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

37
На практике АР чаще всего выполняют из одинаковых и одинако-
во расположенных в пространстве излучателей. Это означает, что
С
1
= С
2
= ... = С
n
= С; F
1
(θ, ϕ) = F
2
(θ, ϕ) = ... = F
n
(θ, ϕ) = F
0
(θ, ϕ) , (3.6)
т.е. ДН у излучателей одинаковы и ориентированы в одном направле-
нии.
Одинаковость поляризационной структуры поля излучателей вы-
ражается в равенстве ортов
000
2
0
1
...
Nn
eeee
r
r
r
r
====
. (3.7)
Поэтому поляризация ЭМП всей АР идентична поляризации по-
ля, излучаемого каждым элементом. Это позволяет в дальнейшем рас-
сматривать не векторные, а скалярные поля и от векторного суммиро-
вания перейти к скалярному.
Тогда выражение (3.5) с учётом (3.6) и (3.7) можно представить в
виде:
∑
=
υρ
−
ϕθ=ϕθ
N
n
jk
n
jkr
N
nn
eIeF
r
jCrE
1
cos
0
),(
1
),,(
&&
. (3.8)
Из выражения (3.8) выпишем множители, влияющие на направ-
ленные свойства АР (на распределение амплитуды напряжённости
поля вокруг АР):
∑
=
υρ
ϕθ=ϕθ
N
n
jk
nN
nn
eIFf
1
cos
0
),(),(
&
&
. (3.9)
Это есть ничто иное, как ДН антенной решётки, а первый сомно-
житель в ней – ДН одиночного излучателя. Для выяснения физическо-
го смысла второго сомножителя предположим, что АР состоит из не-
направленных (изотропных) излучателей, т.е. F
0
(θ, ϕ) = 1. При этом
из (3.9) получаем:
∑
=
υρ
=ϕθ
N
n
jk
nN
nn
eIf
1
cos
1),(
&
&
, (3.10)
т.е. сомножитель в виде суммы представляет собой ДН этой же решётки,
но состоящей из ненаправленных излучателей. Этот сомножитель назы-
вают множителем антенной решётки (множителем системы):
∑
=
υρ
=ϕθ
N
n
jk
nC
nn
eIf
1
cos
),(
&
&
. (3.11)

Страницы