Составители:
Рис. 5. Распределение Пуассона с различной величиной математического ожидания
[2,11].
Относительная среднеквадратичная ошибка среднего значения равна
()
N
tRn
x
S
x
1
2
1
==
−
Δ
. (2.32)
Она определяется только числом
N
n
R
t
=
Δ
всех независимо
зафиксированных частиц.
Аналогичные соображения можно применить к электромагнитным
волнам. Ограничимся вначале стабилизированными колебаниями, под
которыми мы будем понимать волновые пакеты бесконечной длины,
испускаемые, например, высококачественным генератором или лазером. С
помощью соответствующих детекторов с высоким временным
разрешением можно фиксировать отдельные кванты излучения, причем
нужно учитывать статистические свойства самого детектора. Теория
показывает, что в этом случае полученное число фотонов тоже
описывается распределением Пуассона, в котором
x
соответствует
среднему ожидаемому числу фотонов за фиксированный интервал
времени. Фотоны ведут себя в этом случае как классические независимые
частицы, а такое состояние фотонов называют когерентным.
Некогерентное излучение описывается иначе (см. ниже).
0
0,1
0,2
0,3
0,4
0,5
0,6
01234
x
()
xxP ;
0
0,1
0,2
0,3
0123456789
x
(
)
xxP ;
3=
x
x
8,0=
0
0,1
0,2
0123456789101112131415
x
()
xxP ;
8
=
x
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- …
- следующая ›
- последняя »
