Теория относительности. Розман Г.А. - 13 стр.

                                                                            109
построена физическая теория без абсолютных (в её рамках) физических ве-
личин, без таких, которые сохранялись бы при рассмотрении явлений в лю-
бой ИСО. Иначе такая физическая теория не давала бы нам объективных
знаний о свойствах и строении окружающего нас мира.
    Получим еще ряд следствий, используя формулы преобразования
координат и времени Галилея.

              Абсолютность длины в классической физике.
    Пусть одномерный стержень располагается в подвижной ИСО L′
вдоль оси O ′x ′ . Для определения длины неподвижного стержня необхо-
димо засечь координаты его концов. Так как стержень неподвижен, то
сделать это не представляет труда. Сложнее определить координаты
концов тела, если оно движется. Поэтому введем следующее правило:
координаты концов движущегося стержня необходимо засечь в один и
тот же момент времени, т.е. одновременно. Координаты концов движу-
щегося в ИСО L связаны с координатами его концов, измеренными в
ИСО L′ , с помощью формулы (2.1). Напишем ее для координат начала
и конца стержня:
                         x1, = x1 − vt1 ,
                                                                    (2.5)
                         x 2, = x 2 − vt 2 .
    Согласно правилу, сформулированному выше
                         t1 = t 2 .                          (2.6)
    Составим разность выражений (2.5), с учетом равенства (2.6). Вводя
обозначения x 2 − x1 = l и x2, − x1, = l ′ , где l и l ′ — длина стержня в ИСО
L и    L′ , получаем:
                         l′ = l ,                                   (2.7)
что и устанавливает абсолютность длины тела.
    В какой бы ИСО мы не измеряли длину тела, численное значение ее
всегда будет одно и то же. Таково одно из следствий формул Галилея. По-
вседневный опыт и “здравый” смысл находятся в согласии с этим
результатом.