Термодинамика и статистическая физика. Розман Г.А. - 25 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПсковГУ | Псков

Составители: 

Рубрика: 

25
ная новая функция состояния – энтропия, позволяет определить направлен-
ность процесса. И указывает, что в конечном состоянии энтропия должна
возрасти, если происходит реальный процесс, в котором хотя бы один учас-
ток необратим. Мы получили утверждение, которое называется законом воз-
растания энтропии. Это закон имеет не только физический, но и философ-
ский
смысл. Более подробно мы рассмотрим этот вопрос в курсе “Статисти-
ческая физика”, где дадим статистическое толкование этого закона. Сейчас
же обратим внимание на ограниченность действия этого закона: он справед-
лив только в замкнутой системе, поэтому распространять его на всю Все-
ленную неправомерно.
Абсолютная термодинамическая шкала температур
Ранее, рассматривая параметры термодинамической системы, мы
ввели понятие “температура” и установили, что ее измеряют при помо-
щи термометрического тела, которое приводится в состояние равнове-
сия с системой. Но в зависимости от свойств термометрического тела
температурная шкала получается разной. Таким образом, введенная
ранее температура в определенной степени оказывается зависящей от
свойств термометрического тела. Для
уменьшения этой зависимости в
качестве термометрического тела используют газовый термометр, за-
полненный газом, близким по свойствам к идеальному газу.
Покажем, что второе начало термодинамики позволяет ввести тер-
модинамическую шкалу температур, совершенно не зависящую от
свойств термометрического тела. Будем называть эту температуру аб-
солютной термодинамической температурой.
Воспользуемся соотношением (31), записав его так:
.
2
1
2
1
T
T
Q
Q
=
(41)
Применим это соотношение ко всем элементарным циклам Кар-
но, работающих совместно так, как это было рассмотрено выше (холо-
дильник одной машины является нагревателем следующей):
4
3
4
3
3
2
3
2
2
1
2
1
;
T
T
Q
Q
T
T
Q
Q
T
T
Q
Q
===
и так далее. (42)
На основании свойств пропорции и с учетом соотношения (41),
получаем:
                                                                      25
ная новая функция состояния – энтропия, позволяет определить направлен-
ность процесса. И указывает, что в конечном состоянии энтропия должна
возрасти, если происходит реальный процесс, в котором хотя бы один учас-
ток необратим. Мы получили утверждение, которое называется законом воз-
растания энтропии. Это закон имеет не только физический, но и философ-
ский смысл. Более подробно мы рассмотрим этот вопрос в курсе “Статисти-
ческая физика”, где дадим статистическое толкование этого закона. Сейчас
же обратим внимание на ограниченность действия этого закона: он справед-
лив только в замкнутой системе, поэтому распространять его на всю Все-
ленную неправомерно.


    Абсолютная термодинамическая шкала температур

     Ранее, рассматривая параметры термодинамической системы, мы
ввели понятие “температура” и установили, что ее измеряют при помо-
щи термометрического тела, которое приводится в состояние равнове-
сия с системой. Но в зависимости от свойств термометрического тела
температурная шкала получается разной. Таким образом, введенная
ранее температура в определенной степени оказывается зависящей от
свойств термометрического тела. Для уменьшения этой зависимости в
качестве термометрического тела используют газовый термометр, за-
полненный газом, близким по свойствам к идеальному газу.
     Покажем, что второе начало термодинамики позволяет ввести тер-
модинамическую шкалу температур, совершенно не зависящую от
свойств термометрического тела. Будем называть эту температуру аб-
солютной термодинамической температурой.
     Воспользуемся соотношением (31), записав его так:
                   Q1 T1
                      =   .                                    (41)
                   Q 2 T2
     Применим это соотношение ко всем элементарным циклам Кар-
но, работающих совместно так, как это было рассмотрено выше (холо-
дильник одной машины является нагревателем следующей):
      Q1 T1    Q 2 T2       Q 3 T3
         =   ;    =            =       и так далее.            (42)
      Q 2 T2   Q 3 T3       Q 4 T4
     На основании свойств пропорции и с учетом соотношения (41),
получаем:

Страницы